Bose-Einstein-Kondensation in magnetischen und optischen Fallen
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5.2 Bestimmung der kritischen Temperatur T c 63<br />
5.2 Bestimmung der kritischen Temperatur T c<br />
Analog zu den Rechnungen für harte Potentiale <strong>in</strong> Kapitel 3.2 wird hier mit den Energieeigenwerten<br />
des Potentials der TOP-Falle die spezifische Wärme C V (T )/N für verschiedene<br />
Teilchenzahlen berechnet. Die Ergebnisse für N=2000, 10000, 20000 <strong>und</strong> 100000 s<strong>in</strong>d <strong>in</strong><br />
Grafik 5.1 dargestellt. Wie bei den Berechnungen für Helium werden hier die Energie <strong>und</strong><br />
damit die spezifische Wärme C V (T )/N <strong>in</strong> E<strong>in</strong>heiten der Boltzmannkonstante k B angegeben.<br />
12.0<br />
8.0<br />
N = 2000<br />
N = 10000<br />
N = 20000<br />
N = 100000<br />
CV<br />
[k N B]<br />
4.0<br />
0.0<br />
0.0e+00 1.0e−07 2.0e−07 3.0e−07<br />
T [K]<br />
Abbildung 5.1: Die spezifische Wärme <strong>in</strong> der TOP-Falle für 2000, 10000, 20000 <strong>und</strong> 100000<br />
Teilchen.<br />
Aus der Abbildung können die kritischen Temperaturen für die verschiedenen Teilchenzahlen<br />
abgelesen werden, also der Punkt, an dem die spezifische Wärme maximal ist. Durch<br />
die etwa zwanzigmal größere Masse des Rubidiums gegenüber Helium liegen diese Temperaturen<br />
näher am absoluten Nullpunkt, das heißt im Bereich von e<strong>in</strong>igen 10 −8 bis 10 −7<br />
Kelv<strong>in</strong>. Tabelle 5.2 zeigt die entsprechenden Werte.<br />
Teilchenzahl<br />
Kritische Temperatur T c<br />
2000 5,74·10 −8 K<br />
10000 9,87·10 −8 K<br />
20000 1,24·10 −7 K<br />
100000 2,13·10 −7 K<br />
Tabelle 5.1: Kritische Temperaturen <strong>in</strong> der TOP-Trap für verschiedene Teilchenzahlen.