Mathematische Methoden der Physik I - Universität Bern
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a)<br />
∮<br />
⃗∇ · ⃗B(⃗x, t) = 0 (→<br />
d⃗σ · ⃗B = 0)<br />
Magnetfel<strong>der</strong> sind divergenzfrei.<br />
Magnetfel<strong>der</strong> wie in nebenstehen<strong>der</strong> Figur gibt es nicht.<br />
b)<br />
ǫ 0<br />
⃗ ∇ · ⃗ E(⃗x, t) = ρe (⃗x, t)<br />
ǫ 0 = 8.854 · 10 −12 A s V −1 m −1<br />
Mit dem Satz von Gauss folgt hieraus (siehe Übungen)<br />
∮<br />
ǫ 0 d⃗σ · ⃗E = Q Σ ,<br />
Σ<br />
¦ ɦ<br />
wobei<br />
∫<br />
Q Σ die im Gebiet G vorhandene Ladung Q Σ =<br />
G d3 xρ e bezeichnet.<br />
Beispiel: Coulombfeld einer Punktladung Q im Punkt ⃗x = 0. Die elektrische<br />
Feldstärke<br />
⃗E(⃗x) = Q ⃗x<br />
4πǫ 0 |⃗x| 3<br />
erfüllt die Gleichung<br />
ǫ 0<br />
∮<br />
Σ<br />
d⃗σ · ⃗E = Q Σ .<br />
“Ladungen sind Quellen von ⃗ E” (Quelldichte ρ e /ǫ 0 ).<br />
<br />
13.8 Divergenz kugelsymmetrischer Fel<strong>der</strong><br />
Kugelsymmetrische Vektorfel<strong>der</strong> haben die Form<br />
⃗ω(⃗x) = F(x) ⃗x x ; x = |⃗x| .<br />
D(x) = ⃗ ∇ · ⃗ω(⃗x) =?<br />
Methode 1: x = (x 2 1 + x2 2 + x2 3 )1/2 differenzieren.<br />
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