Mathematische Methoden der Physik I - Universität Bern
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) analog<br />
∂ y ∂ y F(x, y) . = ∂2 F(x, y)<br />
∂y 2<br />
. = Fyy<br />
c)<br />
∂ x ∂ y F(x, y)<br />
} {{ }<br />
Fkt. von x,y<br />
“gemischte partielle Ableitung”<br />
.<br />
= ∂2 F(x, y)<br />
∂x∂y<br />
.<br />
= F yx<br />
d)<br />
∂ y ∂ x F(x, y) . = F xy<br />
Beispiel:<br />
F = x · sin y<br />
F x = sin y , F y = x cosy<br />
F xy = cosy , F yx = cosy<br />
Satz: Für eine grosse Klasse von Funktionen gilt<br />
∂ y ∂ x F = ∂ x ∂ y F ,<br />
d.h., die Reihenfolge <strong>der</strong> Ableitungen spielt keine Rolle (ohne Beweis).<br />
7.1.5 F(x, y). Taylorentwicklung 2. Ordnung<br />
Rep. 7.1.2: Die Taylorentwicklung 1. Ordnung (F 1 ) stimmt mit F in (x 0 , y 0 )<br />
im Funktionswert und in den ersten Ableitungen überein. F 1 ist linear in<br />
den Variablen x, y. Krümmungseigenschaften von F sind demzufolge nicht<br />
berücksichtigt.<br />
Bessere Approximation von F in <strong>der</strong> Umgebung von (x 0 , y 0 ) durch eine Funktion<br />
F 2 (x, y), welche zweiten Grades in x, y ist und welche in (x 0 , y 0 ) mit F<br />
in den folgenden Grössen übereinstimmt:<br />
F = F 2 ; F x = ∂ x F 2 ; F xx = ∂ 2 x F 2 ; F y = ∂ y F 2 ; F yy = ∂ 2 y F 2 ;<br />
F xy = ∂ x ∂ y F 2 (= ∂ y ∂ x F 2 )<br />
Resultat für F 2 : (Verfikation als Übung)<br />
F 2 (x, y) = F(x 0 , y 0 ) + F x (x 0 , y 0 ) (x − x 0 ) + F y (x 0 , y 0 ) (y − y 0 ) +<br />
1<br />
2 F xx(x 0 , y 0 ) (x − x 0 ) 2 + 1 2 F yy(x 0 , y 0 ) (y − y 0 ) 2 +<br />
F xy (x 0 , y 0 ) (x − x 0 ) (y − y 0 ) .<br />
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