AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR ZfK ...

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praktische Konsequenz dieses Vorgehens ist eine Zustandsabhängigkeit der anharmonischen
Koeffizienten im kollektiven Hamiltonian.
L i t e r a t u r
[1] Janssen, D. et al., Nucl. Phys. A1£2 (1971) 145
3.16. UNTERSUCHUNG HOCHANGEREGTER ROTATIONSZUSTÄNDE VON "BACKBENDING"-KERNEN
MIT HILFE DER DREHIMPULSPROJEKTIONSMETHODE
N.d. Thang 1 ) und L. Münchow
Zentralinstitut für Kernforschung Rossendorf, Bereich 2
Zur Beschreibung des backbending-Verhaltens von Rotationsbanden wurde der Antipairingeffekt
im Rahmen der Drehimpulsprojektionsmethode untersucht. Die Spaltparameter
¿i p und ^ n werden aus dem Minimum der Energie für jeden Spin bestimmt
mit V ^ n > = < Ш | Н ' 1 М > Min.
1 P П
Zur Berechnung von E j-(¿p,,¿n) wurde das NäherungssChema [1],[2] benutzt. Die
Energien Ej wurden hier durch Lösung des Gleichungssystems [3l
bestimmt. Dabei sind
n(ßi) = £ a-,- 2 PI(cosBi)
I
H(B±) = 2 aj 2 Ej PI(cosßi)
Zum Vergleich wurde ebenfalls die Approximation
-¡ л о „ "'"max n r
x = 1,2,...n, n = — , О = = .
E I = E° + ф
1(1+1} (1)
benutzt, wobei (г/р,^ n) das Projektionsträgheitsmoment [1] ist.
In vorliegender Arbeit wurden für die Kerne 132 Ce, 154 Gd, 158-160 Dy, 158 "" 162 Er,
166-170Yb> 176Hf d i e G r ö ß e n Ej, jP {¡â j), Qj , d j, j, ^... nach zwei Approxi-
mationen [2] bestimmt.
Aus den Ergebnissen lassen sich folgende Schlüsse ziehen:
1. Für die Grundzustandsrotationsbanden von gg-Kernen der Seltenen Erden ist
der Antipairingeffekt wichtig. Für alle diese Kerne ist der Spaltparameter
im allgemeinen eine abnehmende Funktion von Spin I (Abb. 1).
2. Das Spektrum bzw. die Abhängigkeit zwischen dem Trägheitsmoment 2 jf /Я und
dem Quadrat der Rotationsfrequenz ( ftCô ) 2 werden gut wiedergegeben (Abb. 2).
3. Die exakte Projektionsformel für Ej und die Approximation 1(1+1) sind quantitativ
fast äquivalent und der Antipairingeffekt allein genügt, das backbending-Verhalten
zu beschreiben.
1 ) Universität Hanoi, DRV