AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR ZfK ...

- 66 -
Wie bei Nukleonenkanälen beschreiben die beiden ersten Terme von (5) den direkten
Reaktionsanteil ^ /* sowie die mittelbare Kopplung der Resonanzzustände
an das Kontinuum über die Kernwechselwirkung Hp^ in der sogenannten Kanal-Resonanz-Streuung.
Der im Gegensatz zu Nukleonenkanälen zusätzlich auftretende Term
koppelt unmittelbar die Resonanzzustände über Ey an die Targetzustände.
Nur dieser Reaktionsanteil findet im üblichen Schalenmodell Berücksichtigung.
Mit HOP-FROG(G) wurde eine auf die Berechnung von Photonenkanälen im Kontinuum-
Schalenmodell auch entsprechend numerisch erweiterte Version des Programmsystems
HOP-FROG [2] entwickelt.
L i t e r a t u r
[1] Barz, H.W. et al., Phys. Lett. (1971) 4
[2] Barz, H.W. et al., Jahresbericht ZfK-2b2 (1973) 239
3.2. BESCHREIBUNG DER ^-ABSORPTION AN 16 0 IM SCHALENMODELL MIT UND OHNE
BERÜCKSICHTIGUNG DES KONTINUUMS
A
' H.W. Barz, J. Birke'), H.U. Jäger, H.R. Kissener und I. Rotter
Zentralinstitut für Kernforschung Rossendorf, Bereich 2
J. Höhn
Technische Universität Dresden, Sektion Physik
Das gewöhnliche Schalenmodell (SM) und das Kontinuum-Schalenmodell (CSM) unterscheiden
sich in der Art, wie die Kopplung der Streuzustände an die diskreten
Zustände beschrieben wird. Im CSM wird sie durch Matrixelemente des Hamiltonoperators
beschrieben, im SM jedoch durch Uberlappungsintegrale (spektroskopische
Paktoren). Die sich daraus ergebenden Unterschiede konnten bisher quantitativ
nicht diskutiert werden, da die Rechnungen im SM und im CSM sich üblicherweise
noch durch weitere Annahmen unterscheiden, die jedoch keinen prinzipiellen Charakter
besitzen:
1. Als mittleres Potential wird in SM-Rechnungen für leichte Kerne normalerweise
das Potential des harmonischen Oszillators verwendet, während im CSM mit einem
Woods-Saxon-Potential gerechnet wird.
2. Die Größe des Konfigurationsraumes ist in den bisherigen Rechnungen im CSM
kleiner als in Rechnungen im SM.
In der vorliegenden Arbeit wird eine Vergleichsrechnung am Beispiel der Reaktion
л 6 — л 6
0(y,n) im CSM und im SM durchgeführt. Die 1~-Zwischenzustände des Kernes 0
werden in beiden Modellen mit dem gleichen Hamiltonoperator (i-Kraft), dem gleichen
mittleren Feld (Woods-Saxon-Potential) und im gleichen' Konfigurationsraum
—1 1
(1p) (2s,1d) berechnet. Für die Resonanzzustände wird angenommen, daß sie durch
—1 —1
Emission eines Nukleons in die beiden Zustände (1p,,/0) und (1p,/0) der Kerne
^N und 0 (vier Kanäle) zerfallen können. Die Rechnungen wurden mit Hilfe der
Rechenprogramme RACK [1] und HOP-FHOG (siehe Bericht 3.1.) durchgeführt.
л ) Diplomand an der TU Dresden