AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR ZfK ...

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

- 46 - Rotationsbande, in der jedoch noch die natürliche Spinfolge erhalten ist. Die übrigen Niveaus sind nicht als Rotationsbanden zu erkennen. Die gestörte Bande ist gut im Modell der schwachen Kopplung zu beschreiben (siehe Bericht 3.11.). Dabei nimmt man -an, daß ein Teilchen in der sonst vollbesetzten h^ ^-Schale fehlt und koppelt den sphärischen h^ ^-Zustand an den Pt-Rumpf, der die gleiche Neutronenzahl und ein Proton mehr besitzt als der betrachtete Kern. In Abb. 2 sind die berechneten mit den experimentellen. Niveauabständen verglichen. In der Rechnung wurden nur die Parameter >f und *) der Wechselwirkung zwischen Teilchen und Rumpf H i n t = - (X) q( R > _ 5 $ > angepaßt, jedoch die Anregungsenergien des Rumpfes unverändert gelassen. Benutzt man statt des Pt-Rumpf es (Z = 78) den für die Beschreibung der h^^-Banden verwendeten Os-Rumpf (Z = 76), so ist die Anpassung der h^^-Bande viel schlechter. Aus diesem Sachverhalt ist u.a. eine sehr unterschiedliche Deformation der ungeraden Ir-Kerne für verschiedene Einteilchenkonfigurationen zu erkennen. Wir danken S. Hjorth, A. Johnson und Th. Lindblad, mit deren Hilfe und Unterstützung das Experiment in Stockholm möglich war. L i t e r a t u r [1] Stephens, P.S. et al., Phys. Lett. 44B (1973) 429 2.20. H00HSPINZU3TÄNDE IN DEN PLATINISOTOPEN 1Cj,0 Pt UND 1 9 2 Pt L. Funke, P. Kemnitz und G. Winter Zentralinstitut für Kernforschung Rossendorf, Bereich 2 S. Hjorth, A. Johnson und Th; Lindblad Forschungsinstitut für Atomphysik Stockholm Hauptanliegen der Kernstrukturphysik ist seit einigen Jahren die. intensive Untersuchung von Kernzuständen mit hohem Drehimpuls, wobei bisher den deformierten Atomkernen besondere Aufmerksamkeit galt. Für viele deformierte Kerne mit gerader Protonen- und Neutronenzahl wurde z.B. gefunden, daß das Trägheitsmoment in Abhängigkeit vom Quadrat der Drehfreqüenz ein abnormales Verhalten zeigt. Dieses Phänomen, das als "back-bending-Effekt" bezeichnet wird, hat verschiedene Erklärungsmöglichkeiten gefunden (Phasenübergang des supraleitenden in den normalen Zustand, Aufbrechen eines Nukleonenpaares in einem Zustand mit großem Drehimpuls j oder Überschneidung verschiedener Rotationsbanden - siehe z.B. Ref. [1]). Relativ wenige Angaben gibt es bisher über Hochspinzustände in Kernen des Übergangsgebietes zwischen Seltenen Erden und Blei (Z » 76 - 82). Kürzlich wurde gefunden [2],[3], daß die Grundzustandsbande in den Isotopen und oberhalb Spin 4-6 einer reinen Rotationsstruktur entspricht, obwohl die Protonenzahl von Quecksilber (Z = 80) nahe der magischen Zahl 82 ist. Im Grundzustand und in den ersten angeregten Zuständen dagegen sind diese Kerne, wenn überhaupt, nur schwach deformiert. Zur qualitativen Erklärung der experimentellen Ergebnisse wurde die Möglichkeit eines Formüberganges von einer schwachen oblaten Deformation zu einer starken prolaten Deformation diskutiert. Diese Vermutung wird in-
2701 3576.2 ~--4обч 3665.7 190pt 78 112 Abb. 1 Vorläufiges Hiveauschema von 190pt - 47 - 1128.1 597.5 zwischen durch Rechnungen von Frauendorf und Pashkevich [4] gestützt. Das Ziel unserer Untersuchungen bestand darin, die Hochspinzustände in den doppelt-geraden Platinisotopen (Z = 78) zu studieren und nach rotationsähnlichen Strukturen zu suchen. Zu diesem Zwecke wurden die Kerne 19 °Pt und 192 Pt in den Reaktionen 19 °» 192 0s( 19 °0s( 100 ns beobachtet. Da die ^-Vibrationsbande nur verhältnismäßig schwach angeregt wird, konnten nur ihre untersten Zustände gefunden werden. Von großem physikalischen Interesse scheint insbesondere das Auftreten der ungewöhnlichen Struktur der
Seite 1 und 2:
AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR
Seite 3:
AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR
Seite 6 und 7:
Inhaltsverzeichnis Seite 1. Arbeite
Seite 8 und 9:
2.1. qc Hochspinzustände im Seite
Seite 10 und 11:
VI 3.3. Einfluß der Kontinuum-Kont
Seite 12 und 13: VIII Seite 4.17. Die Bestimmung von
Seite 14 und 15: Seite 6.13. Ein automatisches Syste
Seite 16 und 17: XII Seite 7.14. KOIZEI - Ein Progra
Seite 18 und 19: - 2 - Die in den vergangenen Jahren
Seite 20 und 21: - 4 - 1,2. ABSOLUTE UBERGANGSRATEN
Seite 22 und 23: Anpassen des Ausdruckes - б - £(E
Seite 24 und 25: Kanalzahl - 8 - [1] Krause, R. et a
Seite 26 und 27: - 10 - •1.6. UNTERSUCHUNGEN DER K
Seite 28 und 29: - 12 - Das gegenwärtig vorliegende
Seite 30 und 31: - 14 - 60 80 100 120 HO 160 180 200
Seite 32 und 33: - 16 - echen -16 und -17 fm, das zw
Seite 34 und 35: - 18 - 1.11. MESSUNG DEE d^-ISOBARA
Seite 36 und 37: - 20 - ( r^CEl) ist die Weisskopf-A
Seite 38 und 39: - 22 - liegenden Fall 1 = 1 in der
Seite 40 und 41: - 24 - 2. ARBEITEN AUF DEM GEBIET D
Seite 42 und 43: - 26 - lief erfolglos. Die Tabelle
Seite 44 und 45: - 28 - ren lassen. Effekte der in d
Seite 46 und 47: 2.7. ISOMERIEUNTERSUCHUNGEN IN 151
Seite 48 und 49: - 32 - tionen l"(p3/2 + [411]-n5/2~
Seite 50 und 51: - 34 - Abb. 1b Der hochenergetische
Seite 52 und 53: - 36 - gab sich der Wert 14,6. Der
Seite 54 und 55: t(2*{7/2-|S2n W2»W4.W-Bä3lJ Abb.
Seite 56 und 57: ïZ 232ЯЙ5ЯЗ||1! - 40 - Abb. 1b
Seite 58 und 59: 7-(ЧГЮЫ Ï2Ï5U1) r{9/2"[5U] 7/
Seite 60 und 61: L i t e r a t u r TsRe - 44 - gesic
Seite 64 und 65: 024 6 Abb. 3 Zur Interpretation der
Seite 66 und 67: - 50 - Zur Untersuchung der Anregun
Seite 68 und 69: L i t e r a t u r - 52 - [1] Fromm,
Seite 70 und 71: - 54 - Abb. 1 Röntgenspektrum aus
Seite 72 und 73: |ю i JÉ i H à. êm M ai 001 - 56
Seite 74 und 75: - 58 - Nach Faessler et al. [2] ist
Seite 76 und 77: 2.29. EXPERIMENTE AM %e-STRAHL IN R
Seite 78 und 79: - 62 - fittet und deren Sclinittpun
Seite 80 und 81: - 64 - 3. ARBEITEN AUE DEM GEBIET D
Seite 82 und 83: - 66 - Wie bei Nukleonenkanälen be
Seite 84 und 85: L i t e r a t u r [1] Jäger, H.H.,
Seite 86 und 87: - 70 - Abhängigkeit vom Abschneide
Seite 88 und 89: - 72 - Zur Beschreibung der Kerne ^
Seite 90 und 91: Tabelle 1 ííilsson-Ii'oeffiaiente
Seite 92 und 93: - 76 - querschnitts, wenn sie sehr
Seite 94 und 95: - 78 - Mit wachsender Einschußener
Seite 96 und 97: - 80 - wird im Vergleich mit dem Ex
Seite 98 und 99: - 82 - (97 Basiszustände, davon 21
Seite 100 und 101: - 84 - des Kopplungsparameters ")C
Seite 102 und 103: L i t e r a t u r - 86 - Abb. 1 Ant
Seite 104 und 105: - 88 - 3.18. BEITRÄGE DIREKTER REA
Seite 106 und 107: - 90 - tersuchungen liegen für die
Seite 108 und 109: - 92 - 3.20. GESCHLOSSEHE LÖSUNG D
Seite 110 und 111: - 9* - 4. ANWENDUNG KERNPHYSIKALISC
Seite 112 und 113:
- 96 - Bestrahlungen von je etwa 10
Seite 114 und 115:
- 98 - 4.4. DIE TEMPERATURABHÄNGIG
Seite 116 und 117:
- 100 - ändert. Der Abfall des EFG
Seite 118 und 119:
- 102 - absoluten Gitterparameterä
Seite 120 und 121:
- 104 - p (145 x 145)¿от Gesicht
Seite 122 und 123:
- 106 - 4.11, KONZENTRATIONSBESTIMM
Seite 124 und 125:
L i t e r a t u r - 108 - [1] Poole
Seite 126 und 127:
Literatur - 110 - [1] Cooper, J.A.,
Seite 128 und 129:
- 112 - 4.17. DIE BESTIMMUNG VON B-
Seite 130 und 131:
- 114 - 4.19. UNTERSUCHUNG VON STRA
Seite 132 und 133:
- 116 - Eine Temperaturbehandlung b
Seite 134 und 135:
- 118 - 4.23. OPTISCHE ABSORPTIONSM
Seite 136 und 137:
- 120 - Die Durchlaßkennlinie verl
Seite 138 und 139:
- 122 - muß. Die Methode ist auße
Seite 140 und 141:
- 124 - Deis Problem beschränkt si
Seite 142 und 143:
12 'g 2,0 8 fg l ß I 7,6 U 12 W -
Seite 144 und 145:
- 128 - 4.31. CHEMISCHE ARBEITEN ZU
Seite 146 und 147:
- 130 - Der Aufbau eines Ionenquell
Seite 148 und 149:
- '132 - 1000 1200 1400 1600 1800 2
Seite 150 und 151:
- '134 - magnetischen Mittelebene a
Seite 152 und 153:
Abb. 3 - 136 - Orte kleinster Magne
Seite 154 und 155:
- 138 - б. APPARATIVE UND METHODIS
Seite 156 und 157:
- 140 - Im Meßlabor befindet sich
Seite 158 und 159:
- 142 - Abb. 2 Blockschema der Span
Seite 160 und 161:
- 144 - wasserstoff-Partialdruck im
Seite 162 und 163:
- 146 - 6.8. ERPROBUNG EINES NEUTRO
Seite 164 und 165:
•»оо. 1000 900 BOO 700 600 с
Seite 166 und 167:
6.11. ROTIERENDES TARGET G. Heintze
Seite 168 und 169:
- 152 - Strahlfubrungssystem des 2M
Seite 170 und 171:
- 154 - Gruppierungseigenschaften v
Seite 172 und 173:
L i t e r a t u r - 156 - [1] Komar
Seite 174 und 175:
- 158 - 6.18. ENTWICKLUNG EINER CAM
Seite 176 und 177:
- 160 - In Hinblick auf die Automat
Seite 178 und 179:
- 162 - Targetvolumen nach den verb
Seite 180 und 181:
- 164 - Speicherplatz besser ausgen
Seite 182 und 183:
12 - 166 - 6.24. ON-LINE-VERARBEITU
Seite 184 und 185:
¿fentmlrechner Mogrettondeinheit O
Seite 186 und 187:
- '170 - sammelten Betriebserfahrun
Seite 188 und 189:
- 172 - Die Ubertragungsroutinen la
Seite 190 und 191:
- '174 - oder 15 bit. OLAN gestatte
Seite 192 und 193:
7. RECHENPROGRAMME - 176 - 7.1. AND
Seite 194 und 195:
- 178 - 7.3; - DIE FORTRAN-VARIANTE
Seite 196 und 197:
- 180 - 7.6. PROGRAMMSYSTEM ZUR EXP
Seite 198 und 199:
- 182 - 7.8. MCVFS - EIN MONTE-CARL
Seite 200 und 201:
L i t e r a t u r H-6aAs Ep-OiMeV
Seite 202 und 203:
: Spektrenlänge - 186 - b I 1 3 4
Seite 204 und 205:
- 188 - SUBROUTINE LNEWQ für die h
Seite 206 und 207:
- 19 О - Efimov, V.N. und И. Schu
Seite 208 und 209:
- 192 - Arlt, R., A. Jasinski, W. N
Seite 210 und 211:
- '194 - Andreeff, A., H.J. Hunger
Seite 212 und 213:
8.2.4. Friedrich- Abteilung Fischer
Seite 214 und 215:
- 198 - Beckert, К., H.U. Gersch,
Seite 216 und 217:
- 2U0 - Rotter, I. . Kernreaktionen
Seite 218 und 219:
- 202 - Reif, R. Density-dependent
Seite 220:
- 204 - a ) VII. Symposium für Ker
Alle anzeigen

AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR ZfK ...

Sie wollen auch ein ePaper? Erhöhen Sie die Reichweite Ihrer Titel.

Template löschen?

Als Template speichern?