AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR ZfK ...

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graphie von Soloviev [2] wurden die Energien und die Struktur dieser Zustände
systematisiert. Die Abhängigkeit ihrer Anregungsenergie von der Massenzahl A
korrespondiert bemerkenswert mit dem von uns gefundenen Verlauf der B(E2)-Werte
(Abb. 2). Die Höhe dieser Anregungsenergien kann ungefähr als umgekehrt proportional
zu der Stärke der Quasiteilchen-Phononen-Wechselwirkung betrachtet werden.
Bei А я«175 erwartet man also ein Minimum der WechselWirkung.
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N «
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7
Е2.ДК-2
160 165 170 175 180 185 190
Massenzahl А
Abb. 1
Experimentelle B(E2)-Werte für
Ubergänge mit ДК=2 in ungeraden
deformierten Kernen, entnommen
aus der Arbeit [1].
Abb. 2
170 180
Massen zahl А
Energien des 2 +
-Ein-Phononenzustandes
in einigen gg-Kernen nach [2]
Des weiteren ist folgender Umstand sehr interessant. Die größte Verzögerung
wird in Abb. 1 bei dem Übergang 1/2 1/2~[521] —• 5/2 5/2"[512] in 173
Yb festgestellt
(B(E2) = 1,79 • Ю -6
e 2
b 2
, Weisskopf-Verzögerungsfaktor Fw = 3200,
Л 9? x
Nilsson-Verzögerungsfaktor F^ = 10). Im Rumpfkern ' Yb befindet sich der 2 -
Zustand bei 1486 keV (am höchsten für die in der Abbildung dargestellten Übergänge)
und hat ausnahmsweise keinen kollektiven Charakter, sondern wird zu
98,9 % durch die Zweiquasiteilchen-Komponente n1/2~[521] n 5/2~[512] gebildet.
Damit wird die ungewöhnlich hohe Verzögerung des E2-Überganges in sofort
verständlich. Er hat reinen Einteilchencharakter und wird vom Quasiteilchenmodell
vernünftig beschrieben (Nilsson-Verzögerungsfaktor unter Berücksichtigung
von Paarkorrelationen F^ = 3,5).
Auf diese Weise kann der Verlauf der betrachteten B(E2)-Werte mit der Wechselwirkung
von Quasiteilchen und Quadrupolphononen qualitativ verstanden werden.
L i t e r a t u r
[1] Andrejtscheff, W. und P. Manfraß, wird veröffentlicht
[2] Soloviev, V.G., Teorija sloshnych jader, Izdatelstvo Naüka, Moskau 1971