AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN DER DDR ZfK ...

- 71 -
skopischen Paktoren von Null verschieden. Die Breiten im Resonanzgebiet zei-
gen dementsprechend eine große Änderung beim Übergang von N = 1 zu N = 2 und
N = 4 (Tab. 1). Die Berücksichtigung weiterer Kanäle mit positiver Parität
(N = 7) hat vergleichsweise wenig Einfluß auf die Lagen und Breiten (Tab. 1,
Abb, 1).
Tabelle 1
Einfluß der Zahl N der Kanäle auf Lagen Eg und Breiten Гs von 0 + -Resonanzen
in 1°N (If = 1: Grundzustand 1/2~ von 15N; N = 2: zusätzlich der Zustand
3/2" (6.32 MeV) von 15N; N = 4: zusätzlich die zwei Zustände positiver Parität
5/2 (5.27 MeV) und 1/2 + (5-30 MeV); .N = 7- zusätzlich die drei Zustände
5/2+ (7.15 MeV), 3/2+ (7.30 MeV) und 7/2+ (7.57 MeV)).
N = 1 N = 2 fei
E r [MeV] Гн [keV]
ti
¡23
II
-J
N = 1 N = 2 и
N = 7
13.73 13.73 13.72 13.59 3.3 21 38 98
14.63 14.60 14.50 14.50 35 92 16 7 171
15.09 15.09 15.05 15.00 1.3 4.2 28 43.4
15.24 15.24 15.24 15.23 0.006 0.2 0.7 0.8
15.47 15.48 15.47 15.42 11.7 37 48.5 44.5
16.24 16.34 . 16.15 16.03 1.7 10 78 139
Die Ergebnisse zeigen, daß die Resonanzparameter im Kontinuum-Schalenmodell
mit großer Genauigkeit berechnet werden. Sie hängen in erster Linie von der
Güte ab, mit der die Struktur des Target- und des Zwischenkerns beschrieben
wird.
L i t e r a t u r
[1] Barz, H.W. et al., Phys. Lett. 2¿B (1971) 4
[2] Barz, H.W. et al., ЭЧАЭ{ (USSR) im Druck
3.5. DIE REAKTION 16 0(/u~, vn) 15 N IM KONTINUUM-SCHALENMODELL
. R. «vünsch, H.W. Barz und I. Rotter
Zentralinstitut für Kernforschung Rossendorf, Bereich 2
Wie allgemein angenommen wird [1], verläuft der überwiegende Beitrag der Reak-
tion 16 0( /U, V über 1p-1h-Resonanzen des Zwischenkernes ''^N, die die Ana-
' 16
logzustände zu den am Targetkern 0 beobachteten Riesenresonanzen darstellen.
Zur Berechnung des emittierten Neutronenspektrums wurde deshalb das Programm
BOB [2] erweitert, das im Rahmen des Ein-Teilchen-Ein-Loch-Modells (1p-1h) mit
der Methode der gekoppelten Kanäle außer dem resonanten auch noch den direkten
Anteil dieser Reaktion berechnet.
Die für den Einfang des Müon verantwortliche schwache Wechselwirkung kann in
Störungsnäherung behandelt werden. Wegen der negativen Parität der 1p-1h-Zustände
des Zwischenkerns tragen praktisch nur die Matrixelemente der ersten verbotenen
Übergänge (0~, 1~ und 2~) bei.