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Relativité Générale - LUTh - Observatoire de Paris

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5.4 Effondrement gravitationnel<br />

5.4 Effondrement gravitationnel 131<br />

Les trous noirs stellaires se forment lors <strong>de</strong> l’effondrement du cœur <strong>de</strong> fer d’une étoile<br />

massive en fin d’évolution, événement qui donne lieu au phénomène <strong>de</strong> supernova. L’effondrement<br />

gravitationnel est représenté schématiquement sur la Fig. 5.3. Nous renvoyons<br />

au cours <strong>de</strong> Frédéric Daigne (unité d’enseignement Th9) pour plus <strong>de</strong> détails.<br />

5.5 Trous noirs en rotation<br />

5.5.1 Solution <strong>de</strong> Kerr<br />

Comme tous les corps dans l’Univers, les trous noirs réels doivent être en rotation. La<br />

solution <strong>de</strong> Schwarzschild, qui est statique, ne fournit alors qu’une <strong>de</strong>scription approchée.<br />

Les trous noirs étant accélérés par l’accrétion <strong>de</strong> matière, on s’attend à ce que la plupart<br />

d’entre eux soient en rotation rapi<strong>de</strong>. La <strong>de</strong>scription par la métrique <strong>de</strong> Schwarzschild<br />

n’est alors pas satisfaisante. Il se trouve qu’une solution exacte <strong>de</strong> l’équation d’Einstein<br />

correspondant à un trou noir en rotation a été découverte en 1963 par le mathématicien<br />

néo-zélandais Roy Kerr. De plus, cette solution, comme nous le verrons au § 5.5.2, recouvre<br />

tous les trous noirs stationnaires en rotation !<br />

Dans un système <strong>de</strong> coordonnées x α = (ct, r, θ, ϕ), appelées coordonnées <strong>de</strong> Boyer-Lindquist,<br />

la métrique <strong>de</strong> Kerr a pour composantes :<br />

gαβ dxα dxβ <br />

= − 1 − 2GMr<br />

c2ρ2 <br />

c 2 dt 2 − 4GMar sin2 θ<br />

c2ρ2 c dt dϕ + ρ2<br />

∆ dr2<br />

+ρ 2 dθ 2 <br />

+ r 2 + a 2 + 2GMa2r sin2 θ<br />

c2ρ2 <br />

sin 2 θ dϕ 2<br />

, (5.24)<br />

où<br />

ρ 2 := r 2 + a 2 cos 2 θ, ∆ := r 2 − 2GM<br />

c2 r + a 2<br />

(5.25)<br />

et a et M sont <strong>de</strong>ux constantes, respectivement <strong>de</strong> la dimension d’une longueur et d’une<br />

masse. M est en fait la masse du trou noir et a est relié au moment cinétique du trou noir<br />

J par<br />

a = J<br />

.<br />

cM<br />

(5.26)<br />

La constante sans dimension<br />

ā := c2<br />

G<br />

a<br />

M<br />

= c<br />

G<br />

J<br />

M 2<br />

(5.27)<br />

est appelée paramètre <strong>de</strong> Kerr <strong>de</strong> la solution.<br />

Exercice : vérifier à l’ai<strong>de</strong> d’un logiciel <strong>de</strong> calcul formel (par exemple le logiciel libre<br />

Sage 4 , cf. Annexe D) que la métrique donnée par (5.24) est bien une solution <strong>de</strong> l’équation<br />

d’Einstein du vi<strong>de</strong>.<br />

4 http://www.sagemath.org/

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