Introduction à la commande stochastique v.0.9 - Jean-Pierre ...
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152 8. PROBLÈMES<br />
9.1.2. LA COMMANDE NON OPTIMALE. STABILITÉ DU MOUVEMENT.<br />
On appelle mode propre du système les nombres complexes λ i tels qu’il<br />
existe (x i (t), ϑ i )(t) polynômes en t avec<br />
X i (t) def<br />
= (x i (t), ϑ i (t))e λ it<br />
solution du mouvement.<br />
Toutes les solutions du mouvement étant des combinaisons linéaires de<br />
quatre de ces solutions particulières indépendantes, il est c<strong>la</strong>ir que, si tous<br />
les modes ont des parties réelles strictement négatives, toutes les composantes<br />
du mouvement convergent vers 0 — lorsque t tend vers l’infini — avec<br />
une vitesse exponentielle. On dira alors que le mouvement est exponentiellement<br />
stable. Si un des modes a une partie réelle strictement positive, on<br />
dira que le système est exponentiellement instable.<br />
Si tous les modes sont imaginaires et les polynômes correspondants sont<br />
des constantes, on dira que le mouvement est purement oscil<strong>la</strong>nt.<br />
On considère des <strong>commande</strong>s de <strong>la</strong> forme u = cx + dϑ.<br />
1. Donner un système d’équations caractérisant les modes propres (on<br />
se p<strong>la</strong>cera dans le cas de 4 modes propres distincts (les polynômes<br />
x i (t) et ϑ i (t) sont alors des constantes)).<br />
2. Montrer que, quelque soient c et d, le mouvement correspondant est,<br />
soit exponentiellement instable, soit purement oscil<strong>la</strong>nt.<br />
Bien qu’ayant compris comment ne pas tomber en obtenant un régime purement<br />
oscil<strong>la</strong>nt, Pédalvit aimerait pouvoir amortir les oscil<strong>la</strong>tions. Pour ce<strong>la</strong>,<br />
il est donc obligé d’adapter sa force de péda<strong>la</strong>ge non seulement <strong>à</strong> x et ϑ<br />
mais aussi <strong>à</strong> ẋ et ˙ϑ.<br />
FORMES CANONIQUES ET APPLICATIONS. Le système commandé<br />
peut se mettre sous une forme canonique, dite de Brunowski , grâce <strong>à</strong><strong>la</strong>quelle<br />
il est facile de stabiliser le systèmeoudedéterminer une <strong>commande</strong><br />
transférant le système d’un point <strong>à</strong> un autre dans l’espace d’état.<br />
1. Montrer, par un changement de <strong>commande</strong> — défini par u = f (v, y)<br />
où y = (x, ẋ,ϑ, ˙ϑ)désigne le vecteur d’état du système et v <strong>la</strong> nouvelle<br />
<strong>commande</strong> — que l’on peut ramener les équations du mouvement<br />
<strong>à</strong>:<br />
z (4) = v, (9.1)<br />
où z désigne l’abscisse de <strong>la</strong> tête P de Pédalvit. On explicitera le<br />
changement de <strong>commande</strong> utilisé.<br />
2. Grâce <strong>à</strong> cette forme canonique, caractériser une <strong>commande</strong> 6 u(t) assurant<br />
le dép<strong>la</strong>cement de Pédalvit de <strong>la</strong> position verticale arrêtée <strong>à</strong><br />
l’abscisse 1, <strong>à</strong> l’instant 0, <strong>à</strong> <strong>la</strong> position verticale arrêtée <strong>à</strong> l’abscisse<br />
0, <strong>à</strong> l’instant 1.<br />
6 Lorsque <strong>la</strong> <strong>commande</strong> u ne dépend que du temps on dit que <strong>la</strong> <strong>commande</strong> est en<br />
boucle ouverte.