Introduction à la commande stochastique v.0.9 - Jean-Pierre ...
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76 5. DÉCOMPOSITION<br />
On vérifie que<br />
x 1<br />
p x 1 x 2 = k ∏<br />
1<br />
∏x 2<br />
1<br />
u<br />
y=1<br />
1 y u<br />
y=1<br />
2 y<br />
convient.<br />
Si on limite <strong>la</strong> capacité E i de chaque file <strong>à</strong> une valeur inférieure <strong>à</strong><strong>la</strong><br />
capacité totale du système E. Leséquations (2.2) deviennent :<br />
• (2.2.1) est inchangée,<br />
• (2.2.2) devient (2.2.2’) :<br />
( p E−E 2 ,E 2)u2 E 2 = ( p E−E 2 +1,E 2 −1)u 1 E−E 2 +1 ,<br />
• une équation analogue pour (2.2.3)<br />
et donc <strong>la</strong> mesure invariante solution de ce nouveau système est du type<br />
(2.5) avec une autre constante de normalisation k.<br />
On constate <strong>à</strong> postériori que l’équation (2.2.1) se découpe en deux<br />
équations d’équilibre donnant des informations plus précises :<br />
{<br />
px 1 x 2u1 = p<br />
x 1 x 1 −1,x 2 +1u 2 x 2 +1<br />
p x 1 x 2u2 = p<br />
x 2 x 1 +1,x 2 −1u 1 (2.3)<br />
x 1 +1<br />
On remarque de plus dans ce cas particulier que (2.3.1) et (2.3.2) sont en<br />
fait <strong>la</strong> même équation mais appliquée <strong>à</strong> des endroits différents de l’espace<br />
d’état. Elles se réécrivent :<br />
p x 1 x 2<br />
p x 1 −1,x 2 +1<br />
= u2 x 2 +1<br />
u 1 x 1 ,<br />
,<br />
x 2 u 1 x 1 u 2 x 2 +1<br />
Ce sont des équations d’équilibre associées aux transitions joignant seulex<br />
1<br />
FIGURE 4. L’espace d’état pour le système <strong>à</strong>2files.<br />
ment deux points de l’espace d’état.<br />
Cet exemple est encore trop simple pour nous éc<strong>la</strong>irer complètement sur<br />
le cas général puisque l’état est ici en fait de dimension 1.