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Expresión de la incertidumbre de medida: 2008 (Esp) Ejemplos<br />
bloque patrón es 215 nm. Como l = lS + d (véase H.1.2), la longitud l del bloque desconocido, a 20 °C, es<br />
50,000 838 mm. De acuerdo con 7.2.2, el resultado final de la medición puede enunciarse en la forma:<br />
l = 50,000 838 mm, con una incertidumbre típica combinada uc = 32 nm. La incertidumbre típica<br />
combinada relativa correspondiente es uc / l = 6,4 × 10 -7 .<br />
H.1.6 Incertidumbre expandida<br />
Supongamos que se desea obtener una incertidumbre expandida U99 = k99 uc(l) que proporcione un intervalo<br />
correspondiente a un nivel de confianza de un 99 % aproximadamente. El procedimiento a utilizar es el<br />
resumido en G.6.4, y el número de grados de libertad viene indicado en la tabla H.1. Estos se obtuvieron como<br />
sigue:<br />
1) Incertidumbre de la calibración del patrón, u(lS) [H.1.3.1]. El certificado de calibración especifica que el<br />
número efectivo de grados de libertad de la incertidumbre típica combinada, que ha permitido obtener la<br />
incertidumbre expandida que se indica, es νeff(lS) = 18.<br />
2) Incertidumbre de la diferencia de longitudes medida, u(d) [H.1.3.2]. Aunque d se ha obtenido a partir de<br />
cinco observaciones repetidas, como ud ( ) se obtuvo a partir de una desviación típica experimental basada<br />
en 25 observaciones, los grados de libertad de ud ( )son ν( d ) = 25 − 1 = 24 (véase nota de H.3.6). Los<br />
grados de libertad de u(d1), incertidumbre debida a los efectos aleatorios sobre el comparador, son<br />
ν(d1) = 6 − 1 = 5, puesto que d1 se obtuvo a partir de 6 mediciones repetidas. La incertidumbre<br />
(± 0,02 µm) debida a los efectos sistemáticos sobre el comparador puede suponerse con una fiabilidad de<br />
un 25 %, resultando entonces, a partir de la ecuación (G.3) de G.4.2, que el número de grados de libertad<br />
es ν(d2) = 8 (véase el ejemplo de G.4.2). El número efectivo de grados de libertad de u(d), νeff(d), se<br />
obtiene a partir de la ecuación (G.2b) de G.4.1:<br />
ν<br />
eff<br />
2<br />
2<br />
2<br />
2<br />
4<br />
[ u ( d)<br />
+ u ( d1)<br />
+ u ( d 2 ) ] ( 9,<br />
7 nm)<br />
=<br />
= 25,<br />
6<br />
( d)<br />
=<br />
4<br />
4<br />
4<br />
4<br />
4<br />
4<br />
u ( d)<br />
u ( d1)<br />
u ( d 2 ) ( 5,<br />
8 nm) ( 3,<br />
9 nm) ( 6,<br />
7 nm)<br />
+ +<br />
+ +<br />
ν ( d)<br />
ν ( d ) ν ( d ) 24 5 8<br />
1<br />
2<br />
3) Incertidumbre de la diferencia entre los coeficientes de dilatación, u(δα) [H.1.3.5]. Los límites estimados,<br />
± 1 × 10 -6 °C -1 , para la variabilidad de δα se consideran fiables al 10 %. Esto da, según la ecuación (G.3)<br />
de G.4.2, ν(δα) = 50.<br />
4) Incertidumbre de la diferencia entre las temperaturas de los bloques, u(δθ) [H.1.3.6]. El intervalo<br />
estimado, de −0,05 °C a +0,05 °C, para la diferencia de temperatura δθ se supone con una fiabilidad de un<br />
50 %, lo que da, a partir de la ecuación (G.3) de G.4.2, ν(δθ) = 2.<br />
El cálculo de νeff(l) a partir de la ecuación (G.2b) de G.4.1 se realiza exactamente igual que el cálculo de νeff(d)<br />
realizado anteriormente en 2). Así, a partir de las ecuaciones (H.6b) y (H.6c), y de los valores de ν dados en los<br />
subapartados desde 1) a 4),<br />
ν eff<br />
4<br />
( 32 nm)<br />
( l)<br />
=<br />
= 16,<br />
7<br />
4<br />
4<br />
4<br />
4<br />
( 25 nm) ( 9,<br />
7 nm) ( 2,<br />
9 nm) ( 16,<br />
6 nm)<br />
+ + +<br />
18 25,6 50 2<br />
Para obtener la incertidumbre expandida requerida, debe redondearse primeramente este valor al número entero<br />
inmediatamente inferior ν eff (l)<br />
= 16. De la tabla G.2 del anexo G se obtiene t99 (16) = 2,92 y de aquí<br />
U99 = t99 (16) uc(l) = 2,92 × (32 nm) = 93 nm. Según 7.2.4, el resultado final de la medición puede enunciarse<br />
como sigue:<br />
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