pdf-download - Lehrstuhl für Thermodynamik - Technische ...
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4.5 Genauigkeit<br />
handelt werden. Ist die Energie-Gleichung mit der Enthalpie formuliert, reicht<br />
es aus, die Spezies zurückzuschreiben, aus welchen eine neue Temperatur<br />
resultiert. Unter Umständen kann es auch notwendig sein, den Quellterm<br />
in der Energie-Gleichung zu aktualisieren. Im hier verwendeten CFD-Solver<br />
von FLUENT muss bei kompressiblen Strömungen, wie oben beschrieben,<br />
die Temperatur zurückgeschrieben werden. Details über die Vorgehensweise<br />
können bei Lyubar [Lyu05] gefunden werden.<br />
4.5.2 Approximation<br />
Die zwei verwendeten Möglichkeiten zur Extraktion der Daten besitzen jeweils<br />
einen Approximationsfehler. Dieser fällt bei Interpolation anders aus als<br />
bei der Extrapolation, was Betrag und Vorzeichen betrifft. Dies wird in Abbildung<br />
4.9 deutlich. In beiden Fällen spielt die Diskretisierung der Tabelle für<br />
den Betrag der Abweichung eine wichtige Rolle.<br />
Interpolation<br />
Der Fehler bei Verwendung einer eindimensionalen Lagrange-Interpolation<br />
ist gegeben durch<br />
f (x)− g (x)= f (n+1) (ξ) n∏<br />
(x− x j ), (4.13)<br />
(n+ 1)!<br />
wobei f (x) die Funktion mit den Stützstellen x j ist, die durch eine Funktion<br />
g (x) der Ordnung n interpoliert wird. Diese Formel ergibt für eine<br />
Interpolations-Funktion 1. Ordnung:<br />
j=0<br />
f (x)− g (x)= f ′′ (ξ)<br />
2 (x− x a)(x− x b ), (4.14)<br />
mit x a < ξ< x b . Hier ist erkennbar, dass der Fehler mit steigender Krümmung<br />
der Funktion f (x), als auch mit wachsendem Abstand x b −x a , zunimmt. Diese<br />
Folgerungen gelten auch in guter Näherung für die multidimensionale lineare<br />
Interpolation, obwohl Gleichung 4.13 nur für eine Dimension angeschrieben<br />
ist. Für die Tabelle bedeutet das, dass ein größerer Abstand der Stützstellen<br />
einen größeren Fehler verursacht.<br />
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