pdf-download - Lehrstuhl für Thermodynamik - Technische ...
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3.4 Untersuchungen zum assumed-PDF Ansatz<br />
I T<br />
0.2<br />
0.18<br />
0.16<br />
0.14<br />
0.12<br />
0.1<br />
0.08<br />
0.06<br />
0.04<br />
0.02<br />
0.6<br />
0.7<br />
0.6<br />
0.65<br />
0.7<br />
0.75 0.75<br />
0.8 0.8<br />
0.65<br />
0.85 0.85 0.85<br />
0.9 0.9 0.9<br />
0.95 0.95 0.95<br />
1<br />
1.05<br />
1.05<br />
0.7<br />
0.75<br />
0.8 0.8<br />
1 1 1<br />
1.1<br />
σ Y<br />
1.2<br />
1.15<br />
1.15<br />
1.11.1<br />
1.3<br />
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0<br />
x 10 -2<br />
Abbildung 3.6: Fluktuations-Diagramm bei einer Vorwärmtemperatur von<br />
1300 K.<br />
1.2<br />
1.4<br />
t Z,rel<br />
1.05<br />
1.5<br />
0.9<br />
0.95<br />
1.3<br />
keit wirkt (siehe Gleichung 2.45). Dieser eindeutige Einfluss der Turbulenz ist<br />
bei diesem assumed-PDF Verbrennungsmodell nicht zu beobachten. Weiterhin<br />
ist zu erkennen, dass in jedem Punkt des Diagramms eine partielle Ableitung<br />
in Richtung der Temperaturfluktuationen einen negativen Wert besitzt,<br />
d.h. mit zunehmenden Temperaturschwankungen wird die relative Zündverzugszeit<br />
kleiner. Dagegen ist in jedem Punkt des Diagramms die partielle Ableitung<br />
in Richtung der Speziesfluktuationen positiv, was zur Folge hat, dass<br />
die relative Zündverzugszeit größer wird. Der Einfluss der Temperaturfluktuationen<br />
ist mit den Verläufen der Geschwindigkeitskoeffizienten k f (T ) erklärbar.<br />
Einige wenige dieser Funktionen sind stetig fallend, die meisten Geschwindigkeitskoeffizienten<br />
steigen aber mit der Temperatur nichtlinear an.<br />
Dies hat zur Folge, dass eine symmetrische Wahrscheinlichkeitsdichtefunktion,<br />
wie in diesem Fall die Gauß-Verteilung, bei nichtlinear anwachsenden<br />
Funktionen stets den Geschwindigkeitskoeffizienten erhöht:<br />
∫<br />
k f (T )< k f (T )P (T )dT . (3.31)<br />
63