pdf-download - Lehrstuhl für Thermodynamik - Technische ...
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5.2 Simulation der Diffusionsflamme von Cheng et al.<br />
I T<br />
0.5<br />
0.45<br />
0.4<br />
0.35<br />
0.3<br />
0.25<br />
0.2<br />
0.15<br />
0.1<br />
0.05<br />
x/D=0,85<br />
x/D=10,8<br />
x/D=21,5<br />
x/D=32,3<br />
x/D=43,1<br />
t Z,rel<br />
0.25 0.25 0.25<br />
0.3 0.3 0.3<br />
0.4 0.4 0.4<br />
0.5 0.5 0.5<br />
0.6 0.6 0.6<br />
0.7 0.7 0.7<br />
0.8 0.8 0.8<br />
0.9 0.9 0.9<br />
1<br />
1.1<br />
1.1<br />
1 1<br />
σ Y<br />
1.2<br />
1.2<br />
1.4<br />
1.6<br />
0.005 0.01 0.015 0.02 0.025<br />
1.8<br />
Abbildung 5.11: Lokale Temperatur- und Speziesfluktuationen im Experiment<br />
von Cheng et al. und deren Auswirkungen auf die<br />
Zündverzugszeit.<br />
bedeuten würde. Den stärksten Einfluss haben die relativ hohen Temperaturfluktuationen<br />
im Profil x/D=10,8. Genau hier zeigt das assumed-PDF Modell<br />
in der Simulation den deutlichsten Unterschied, da die Verbrennung eher einsetzt<br />
als beim Arrhenius-Ansatz.<br />
Dies wird auch noch einmal im Vergleich der Temperaturfelder beider Simulationen<br />
in Abbildung 5.12 deutlich: Durch das assumed-PDF Modell findet die<br />
Zündung wesentlich früher statt. Beide Verbrennungsmodelle erzeugen aber<br />
eine abgehobene Flamme. Das Druckfeld ist in beiden Simulationen nahezu<br />
identisch. Eine durch die Überschallströmung bedingte Stoßstruktur zeichnet<br />
sich nicht nur im Druckfeld ab, sondern ist auch für die im Temperaturfeld<br />
erkennbaren Regionen mit abwechselnd höherer und niedriger Temperatur<br />
verantwortlich. In Abbildung 5.13 werden das Edukt O 2 und das Produkt H 2 O<br />
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