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électrique de sens contraire et prendre une valeur persistante, polarisation rémanente +/-Pr même en l’absence de l’application d’un champ électrique extérieur. Figure 4 : Cycle d’hysteresis théorique d’un matériau ferroélectrique pour une température T
moments dipolaires et donc la polarisation résultante sont orientés dans un sens identique, différent des domaines adjacents. Les domaines ferroélectriques d’un cristal sont séparés par des interfaces n’excédant pas une dizaine d’angströms d’épaisseur appelées parois de domaines. Une paroi de domaine n’est pas une interruption de l’ordre au sein d’une cristallite, il s’agit tout au plus d’une zone où le réseau est distordu. L’origine de cette structuration en domaines peut s’expliquer qualitativement. Un domaine homogène, possédant une polarisation spontanée, présente à sa surface des charges électriques donnant naissance à un champ interne dépolarisant. C’est pour minimiser les effets de ce champ dépolarisant, et donc l’énergie qui lui est associée, que le cristal se structure en régions présentant des directions de polarisation différentes. Les monocristaux peuvent être monodomaines mais une partition en plusieurs domaines a souvent été observée par microscopie optique en lumière polarisée, et l’application de champs électriques appropriés permet de passer d’une configuration à l’autre, ou d’inverser la polarisation à l’intérieur des domaines. Selon la symétrie et la structure cristalline du matériau ferroélectrique, il sera possible de distinguer par exemple des domaines à 180° (les vecteurs polarisation dans deux domaines voisins sont orientés en sens inverse) et à 90° (les vecteurs polarisation dans deux domaines voisins sont perpendiculaires). Cette structure en domaines va se changer sous l’effet d’un champ électrique qui modifie la direction de la polarisation spontanée. Cette réorientation est la conséquence, d’une part, du déplacement des parois de domaines et, d’autre part, de la nucléation et de la croissance de nouveaux domaines, dans lesquels la polarisation spontanée possède une direction voisine de celle du champ appliqué. Il est alors possible de décrire l’évolution de la polarisation en fonction du champ appliqué, c’est-à-dire de justifier microstructuralement la forme d’hystérésis observé sur le cycle (P-E). Pour l’application d’un faible champ électrique, la polarisation dépend linéairement du champ, le déplacement des parois de domaines est encore réversible. Lorsque le champ augmente, la nucléation de nouveaux domaines et le déplacement des parois deviennent irréversibles et la polarisation - 25 -
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isothermes de la thermodiffraction
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carbonate de baryum BaCO3), d’oxy
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d’Aurivillius comme on peut le co
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information intéressante. En effet
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les effets de nucléation aux inter
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Il est intéressant de remarquer qu
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préalable cristallisée par traite
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qu’il n’existe pas de réseaux
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son substrat. Il conviendrait de fa
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ceux de baryum. Le strontium est do
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3.5.3 Effets stœchiométriques Plu
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composition supposée correspond à
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La sous-stœchiométrie en strontiu
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L’étude de la cristallisation de
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grâce à une adaptation de l’org
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n’inhibe pas la nucléation de NB
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2 Synthèse sol-gel des solutions d
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Trois événements thermiques sont
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déposée au cours du dépôt et/ou
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un milieu réactionnel transparent
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3 Etude thermique des xérogels obt
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Rem. : on peut noter la présence v
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3.1.2 Analyses IR du xérogel à di
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elevé à 517°C sur les analyses t
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La figure suivante (Figure 87) pré
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structure pyrochlore ce qui laisse
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4.1.3 Pyrolyse et cristallisation
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nucléation semblent concourir à a
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Malgré l’augmentation de la temp
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Par ailleurs, la température de nu
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Un recuit à haute température (Fi
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température et composé de grains
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des grains d’une part et celle de
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électronique en haute résolution
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5.1.1 Système (a) {Na(OH) + Bi(Ac)
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permettant de sélectionner les tem
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L’acétylacétone ou 2,4-pentaned
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de la synthèse n°2 (problème de
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de structure pyrochlore ou fluorine
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5.3 Conclusion Les microstructures
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22. Taylor, D.J., et al., Electrica
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62. Chiang, Y.-M., G.W. Farrey, and
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140. Keddie, J.L., P.V. Braun, and
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174. Frit, B. and J.P. Mercurio, Cr
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209. Gruverman, A., O. Auciello, an
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