Theoretische Physik II - Ernst-Moritz-Arndt-Universität Greifswald
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⇒ jz(r, t) = α √ −i I<br />
2π R<br />
J0(α √ −i r)<br />
J1(α √ −i R) eiωt<br />
Aus dieser Lösung suchen wir jetzt den physikalisch relevanten Anteil: Polardarstellung z =| z | e iϕ<br />
jz(r, t) =| jz(r) | e iϕ(r) e iωt =| jz(r) | e i(ϕ(r)+ωt)<br />
⇒ Re(jz(r, t)) =| jz(r) | cos(ϕ(r) + ωt)<br />
Mit den Funktionen J0 und J1 (siehe Tabellen) ist nun eine Diskussion möglich.<br />
Jetzt: Wir interessieren uns jetzt für die Stromverteilung am Rande sehr dicker Leiter!<br />
✿✿✿✿✿<br />
Abb. 6.4: Rand eines dicken Leiters:<br />
R≫1, r≫1, r
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