Fourierreihen und Fouriertransformation - Fachhochschule ...
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<strong>Fourierreihen</strong> <strong>und</strong> <strong>Fouriertransformation</strong> 1<br />
1 Einführung<br />
Die Theorie der <strong>Fourierreihen</strong> erlaubt es, ein periodisches Signal (Funktion) in eine unendliche<br />
Summe (Reihe) von harmonischen Schwingungen zu zerlegen. Unter einer harmonischen<br />
Schwingung ist eine Funktion/Signal mit einer Funktionsgleichung der Form<br />
f ( t) = Acos<br />
( ω t)<br />
oder<br />
f ( t) = B sin ( ω t)<br />
oder<br />
f ( t) = Acos<br />
( ω t) + B cos ( ω t) = C cos ( ω t + ϕ)<br />
d. h. phasenverschobene Sinus- oder Kosinusfunktionen zu verstehen, aber nicht<br />
f ( t) = Acos ( ω t) + B cos ( 3ω<br />
t)<br />
.<br />
Die harmonischen Schwingungen sind bemerkenswerte Funktionen. Sie haben keine<br />
Sprünge, Ecken oder Kanten. Wir können sie ableiten <strong>und</strong> integrieren so oft wir wollen<br />
ohne eckig oder kantig zu werden. Dabei reproduzieren sie sich ständig, d. h. sie bleiben<br />
Sinus- oder Kosinusfunktionen. In der Physik <strong>und</strong> Elektrotechnik begegnen wir oft periodischen<br />
Funktionen, allerdings nicht unbedingt Sinus- oder Kosinusfunktionen sondern<br />
vielleicht Signalen wie in Abbildung 2.<br />
Abbildung 2: Periodische Signale.<br />
In Abbildung 3 ist das erste Signal von Abbildung 2 gezeichnet zusammen mit immer<br />
besseren Approximationen durch Summen von harmonischen Schwingungen. Der Einfachheit<br />
halber haben wir die Periode 2π gewählt. Die Funktionsgleichungen der Approximationen<br />
lauten:<br />
4<br />
1. Approximation: f1( t) = sin ( t)<br />
π<br />
4 4 4<br />
2. Approximation: f 2<br />
( t) = f1( t) + sin ( 3t<br />
) = sin ( t) + sin ( 3t<br />
)<br />
3π<br />
π 3π<br />
4 4 4 4<br />
3. Approximation: f3( t) = f 2<br />
( t) + sin ( 5t<br />
) = sin ( t) + sin ( 3t<br />
) + sin ( 5t<br />
)<br />
5π<br />
π 3π<br />
5π