Elektrizität und Magnetismus - Physik-Institut - Universität Zürich
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Material ε χ e Material ε χ e<br />
Vakuum 1 0 Luft 1.00059 0.0059<br />
He 1.000060 0.000060 O 2 1.000486 0.000486<br />
Benzol 2.3 1.3 Aceton 21 20<br />
Bernstein 2.8 1.8 TiO 2 40. . . 80 40. . . 80<br />
Paraffin 1.9 . . . 2.2 1.1 Glas 5 . . . 7 4 . . . 6<br />
Wasser 81 80 Eis 3 2<br />
Zusammenfassung der Gr<strong>und</strong>versuche:<br />
V=konstant<br />
V = V Vac<br />
Q = εQ Vac > Q Vac<br />
E = E Vac<br />
D = σ = εε ◦ E = εε ◦ E Vac<br />
C = Q/V = εC Vac = εε ◦ A/d<br />
Q=konstant<br />
V = V Vac /ε < V Vac<br />
Q = Q Vac<br />
E = E Vac /ε < E Vac<br />
D = σ = εε ◦ E = ε ◦ E Vac<br />
C = Q/V = εC Vac = εε ◦ A/d<br />
E Vac , V Vac <strong>und</strong> C Vac sind die Grössen im Vakuum. Mit einem Dielektrikum kann die<br />
Kapazität eines Kondensators um ε erhöht werden.<br />
2.7.1 Der verallgemeinerte Gauss’sche Satz<br />
Für den Kondensator mit einem Dielektrikum gilt mit dem Gauss’schen Satz Gl. (7) :<br />
Leiter ✻E n L = 0 σ<br />
++++++++++++++++<br />
− − − − − − − − − − − − − − − −<br />
σp<br />
❄ E n<br />
Dielektrikum<br />
+ + + + + + + + + + + + + + + +<br />
−−−−−−−−−−−−−−−−<br />
Leiter<br />
∮<br />
⃗Ed ⃗ A =<br />
∫<br />
E n dA = 1 ∫<br />
(σ − σ p )dA = 1 ∫<br />
(σ − P n )dA<br />
ε ◦ ε ◦<br />
oder mit Q der wahren Ladung ohne Polarisationsladung<br />
∫ ∫ ∫<br />
ε ◦ E n dA + P n dA = σdA = Q<br />
<strong>und</strong> mit Gl.(22) ⃗ D = ε◦ ⃗ E + ⃗ P ist Dn = ε ◦ E n + P n <strong>und</strong> damit<br />
der allgemeine Gauss’sche Satz<br />
∮<br />
⃗Dd ⃗ A =<br />
∫<br />
D n dA = Q (24)<br />
sowie differentiell die 1. Maxwell Gleichung mit Dielektrikum ∇ · ⃗D = ρ (25)<br />
Der Fluss des ⃗ D-Feldes durch eine geschlossene Fläche ist gleich der Summe der eingeschlossenen<br />
Ladungen. Die Polarisationsladungen sind im ⃗ D-Feld enthalten <strong>und</strong> dürfen auf<br />
der rechten Seite der Gleichung nicht mitgezählt werden. Die differentielle Form Gl. (25)<br />
ist die 1. Maxwell Gleichung mit einem Dielektrikum, sie wird analog zur 1. Maxwell<br />
Gleichung ohne ein Dielektrikum ∇ ⃗ E = ρ/ε ◦ abgeleitet.<br />
Elektrostatische Probleme mit Dielektrika können gelöst werden entweder mit den<br />
Grössen ⃗ E, σ, ⃗ P, σp oder mit ⃗ E, σ, ⃗ D. Da die dielektrische Verschiebung ⃗ D die Polarisationsladungen<br />
bereits einschliesst, müssen nur noch die wahren Ladungen berücksichtigt<br />
werden 26 . Die Feldstärke in einem Dielektrikum variiert im atomaren Bereich von Ort zu<br />
Ort, sie kann daher nur als ein Mittelwert über einen grösseren Volumenbereich aufgefasst<br />
werden <strong>und</strong> nicht atomistisch interpretiert werden.<br />
26 ⃗ D ist i.a. das einfachere Feld zur Berechnung, aus dem dann das physikalische Feld ⃗ E abgeleitet<br />
werden kann.<br />
24