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Elektrizität und Magnetismus - Physik-Institut - Universität Zürich

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✻z<br />

✘ ✘✘<br />

dx<br />

✻ j z(z + dz)<br />

✏ ✏ j y(y + dy)<br />

✏✏✶<br />

✲<br />

j x (x) ✏✏✶ dz jx (x + dx)<br />

jy (y)<br />

✑ ✑ (x,y,z)<br />

dy<br />

✏ ✏✶ y j z (z)<br />

✲x<br />

Der netto ausfliessende Strom (Ladung/Zeit) ist<br />

gleich der Abnahme der Ladung pro Zeit. Daraus<br />

erhält man durch Division mit dxdydz als Differentialgleichung<br />

die Kontinuitätsgleichung<br />

∂j x<br />

∂x + ∂j y<br />

∂y + ∂j z<br />

∂z = −∂ρ ∂t<br />

oder<br />

div⃗j = ∇ ·⃗j = − ∂ρ<br />

∂t<br />

∂<br />

Für stationäre Ströme mit<br />

∂t = 0 gilt ∇ ·⃗j = 0.<br />

Vergleiche hierzu die entsprechende Kontinuitätsgleichung Phys AI Gl. (150) ∇ · ⃗v = 0<br />

in der Hydrodynamik <strong>und</strong> Gl. (9) ∇ · ⃗E = ρ/ε ◦ für das E-Feld. ⃗<br />

3.1.3 Die elektrische Stromstärke<br />

Oft interessiert nicht die Stromverteilung, die durch ⃗j charakterisiert wird, sondern nur<br />

der totale Strom durch einen Leiterquerschnitt A. Ist dA ein Flächenelement von A,<br />

dq<br />

dann ist dq = ⃗j · ⃗n dA dt = j n dA dt bzw.<br />

dt = j n dA.<br />

j n ✻ ⃗j<br />

✁ ✁✁✕<br />

⃗n ✁<br />

✻<br />

<br />

<br />

✁<br />

✁<br />

dA<br />

<br />

A<br />

✁<br />

✁<br />

✁<br />

Die pro Zeiteinheit durch A längs eines Leiters strömende Ladung<br />

ist somit<br />

∫<br />

dq<br />

dt = I =<br />

A<br />

j n dA integriert über die Fläche A.<br />

I nennt man die elektrische Stromstärke.<br />

Sie ist im Gegensatz zu ⃗j eine skalare Grösse <strong>und</strong> ihre Einheit ist [Ampère]= [Cb/s].<br />

Eigenschaften elektrischer Ströme, die im folgenden behandelt werden, sind:<br />

a) Wärmeerzeugung, sie hängt von der Art des Leiters ab,<br />

b) Materialtransport, wie Ionentransport. Ladung ist immer mit Masse verknüpft.<br />

c) Ströme zeigen magnetische Wirkungen.<br />

3.1.4 Der elektrische Widerstand eines Leiters<br />

Ist die Spannung an einem Leiter vorgegeben, dann ist die Stromstärke I abhängig von<br />

der geometrischen Form des Leiters <strong>und</strong> dessen Leitfähigkeit. Man definiert<br />

(33)<br />

R . = V I<br />

den elektrischen Widerstand des individuellen Leiters. (34)<br />

R ist im allgemeinen keine Konstante, sondern eine Funktion von I, sowie anderer physikalischer<br />

Grössen des Leitermaterials (z.B Temperatur, Magnetfeld, Lichteinstrahlung,<br />

Druck). In denjenigen Fällen, in denen R konstant ist, nennt man diesen<br />

einen Ohmschen Widerstand <strong>und</strong> drückt ihn durch das Symbol<br />

V ✻R =konst.<br />

✟ ✟✟✟✟✟ R aus.<br />

✲ I Die Einheit des Widerstandes ist 1 Ohm=1Ω = 1 V A .<br />

32

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