CUPRINS

More documents

Recommendations

Info

mai mare decât cea corespunzătoare vidului, prin introducerea unui miez de fier, care are o permeabilitate magnetică relativă µ r = 700. 4.3.9. Energia câmpului magnetic Considerăm un circuit electric, ca în fig. 4.32, ce conţine o bobină, cu inductanţa L, şi o sursă de tensiune electromotoare constantă, E. La închiderea circuitului, într-un timp scurt intensitatea curentului creşte de la valoarea zero la valoarea sa maximă. Fig. 4.32. Circuit electric cu bobină. În acest interval de timp există o variaţie a fluxului magnetic din bobină, Φ = L i . Apare deci o tensiune electromotoare autoindusă în bobină, dată de relaţia (4.75). Tensiunea la bornele bobinei devine: d i U = −e = L (4.77) d t Sursa exterioară furnizează o putere P = U i, care în intervalul de timp dt creşte curentul cu di. Creşterea de energie este: di dW = P dt = Ui dt = i L dt = L i di (4.78) dt Energia totală furnizată de sursă, pentru a creşte curentul de la zero până la valoarea maximă I, este: I 1 2 = ∫ L i di L I (4.79) W = 2 0 Această energie este înmagazinată în câmpul magnetic din bobină. Inducţia câmpului magnetic din bobină este: N I B = µ (4.80) l de unde rezultă că intensitatea curentului electric din bobină este: 114
B l I = (4.81) µ N Substituim intensitatea curentului electric din relaţia (4.81) în (4.79) şi obţinem energia câmpului magnetic din bobină: 2 1 B W = S l (4.82) 2 µ Densitatea de energie magnetică reprezintă cantitatea de energie din unitatea de volum: 2 W 1 B w = = (4.83) V 2 µ deorece volumul bobinei este V = S l. Dacă utilizăm intensitatea câmpului magnetic, obţinem pentru densitatea de energie magnetică expresia: 1 µ 2 w = 2 H (4.84) Observăm că densitatea de energie din câmpul magnetic este echivalentă densităţii de energie din câmpul electrostatic, dată de relaţia (4.42). 115
Page 3 and 4:
CUPRINS 1. Introducere in Fizică 7
Page 5 and 6:
6. Elemente de fizica starii solide
Page 7 and 8:
1. Introducere in Fizică Fizica, f
Page 9 and 10:
F, v, E, i, a , sau (ii) prin liter
Page 11 and 12:
Fig. 1.1.Sistem de referinţă. Coo
Page 13 and 14:
Fig. 1.3. Regula poligonului. Dacă
Page 15 and 16:
2. Mecanică clasică Mecanica clas
Page 17 and 18:
⎧ ⎪ x ⎪ ⎨ y ⎪ ⎪ ⎪ z
Page 19 and 20:
F = m a (2.10) Masa este o măsură
Page 21 and 22:
2.3. Teoreme generale în dinamica
Page 23 and 24:
Fig. 2.3. O deplasare infinit mică
Page 25 and 26:
unde am utilizat gradientul energie
Page 27 and 28:
3. Oscilaţii şi unde 3.1. Noţiun
Page 29 and 30:
Fig. 3.1. Oscilator mecanic ideal:
Page 31 and 32:
Fig. 3.3. Elongaţia, viteza şi ac
Page 33 and 34:
3.3. Compunerea mişcărilor oscila
Page 35 and 36:
). Amplitudinea rezultantă poate f
Page 37 and 38:
unde am folosit formula trigonometr
Page 39 and 40:
3.3.3. Compunerea oscilaţiilor per
Page 41 and 42:
În anumite cazuri, elipsa generali
Page 43 and 44:
Mişcarea punctului material se def
Page 45 and 46:
a). Dacă forţa de amortizare este
Page 47 and 48:
Observăm că oscilaţia amortizat
Page 49 and 50:
ce se stabileşte în circuitul RLC
Page 51 and 52:
3.6. Oscilaţii forţate. Rezonanţ
Page 53 and 54:
Folosind relaţii trigonometrice de
Page 55 and 56:
Din relaţia (3.80) observăm că,
Page 57 and 58:
unde elongaţia este y(t) = A sin(
Page 59 and 60:
1 ∆ωrex = 2β = (3.92) τ 6. Ene
Page 61 and 62:
anume la x t − . Am introdus astf
Page 63 and 64: 3.7.2. Consideraţii energetice asu
Page 65 and 66: w 1 2 2 2 m = ρ ω A (3.123) Mări
Page 67 and 68: 3.7.3. Reflexia şi refracţia unde
Page 69 and 70: Utilizând condiţia de continuitat
Page 71 and 72: y = 2A cos(kx )sin( ωt − kl) (3.
Page 73 and 74: Fig. 3.26. Unda staţionară obţin
Page 75 and 76: Fig. 3.27. Dispozitiv de interferen
Page 77 and 78: λ D i = y n+ 1 − y n = (3.167) 2
Page 79 and 80: a) Dacă amplitudinea undei este pa
Page 81 and 82: 4. Introducere în electromagnetism
Page 83 and 84: a) b) Fig. 4.2. Vectori şi linii d
Page 85 and 86: 4.2. Electrostatica În 1785 Coulom
Page 87 and 88: F E r r = C (4.9) q Această mărim
Page 89 and 90: Dacă se introduce un dielectric (i
Page 91 and 92: Fig. 4.10 prezintă o suprafaţă
Page 93 and 94: ⎡ π⎤ a) din cadranul unu, α
Page 95 and 96: Fig. 4.14. Sarcină electrică dist
Page 97 and 98: 1 J Potenţialul electric este o m
Page 99 and 100: unde µ 0 şi µ r sunt permeabilit
Page 101 and 102: perpendiculară pe ele. Datorită c
Page 103 and 104: Dacă un curent electric străbate
Page 105 and 106: Fig. 4.24. Câmpul magnetic terestr
Page 107 and 108: curenţi electrici care să generez
Page 109 and 110: Folosind formula lui Stokes, transf
Page 111 and 112: dΦ d(BS) e = − = − (4.66) dt d
Page 113: Φ = B S = BS = B l v t (4.73) deoa
Page 117 and 118: Maxwell este autorul renumitului te
Page 119 and 120: Diagrama 4.1. Spectrul undelor elec
Page 121 and 122: Fig. 4.34. Unda plană monocromatic
Page 123 and 124: ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ = 1 2 1 2 1 2 2 1 2
Page 125 and 126: (r, t) = E sin( ωt kr ) (4.99.a) E
Page 127 and 128: Fig. 4.36. Principiul lui Huygens.
Page 129 and 130: Fig. 4.38. Componentele undei elect
Page 131 and 132: a) b) c) Fig. 4.39. Undă electroma
Page 133 and 134: Fig. 4.41. Difuzia luminii soarelui
Page 135 and 136: circuit. Acest curent electric se d
Page 137 and 138: Să presupunem că frecvenţa fasci
Page 139 and 140: h ν h ν h p = m c = c = = (5.11)
Page 141 and 142: h unde m 0 este masa de repaos a el
Page 143 and 144: lungime de undă. De aceea, se defi
Page 145 and 146: unde T este temperatura absolută a
Page 147 and 148: cuptoare în care temperatura ajung
Page 149 and 150: Aceste explicaţii ale fenomenului
Page 151 and 152: Datorită faptului că electronul p
Page 153 and 154: electronilor reflectaţi se observ
Page 155 and 156: 6. Elemente de fizica stării solid
Page 157 and 158: cu creşterea temperaturii reprezin
Page 159 and 160: Dar în regiunea n concentraţia de
Page 161 and 162: Bibliografie 1. R.P.Feynman, Fizica
show all

CUPRINS

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?