CUPRINS

). Dacă diferenţa fazelor iniţiale este un multiplu impar de π, de forma
oscilaţiile sunt în opoziţie de fază, iar ecuaţia traiectoriei devine:
∆ ϕ = ϕ − ϕ = (2n + 1)
π
2 1
,
⎛
⎜
⎝
x
A
1
⎞
⎟
⎠
2
⎛
+
⎜
⎝
y
A
2
⎞
⎟
⎠
2
+ 2
x
A
1
y
A
2
= 0
(3.36)
sau:
⎛
⎜
⎝
x
A
1
2
y ⎞
+ = 0
A
⎟
(3.37)
2 ⎠
În acest caz, oscilaţia se desfăşoarăde-a lungul unei dreapte de ecuaţie:
A
2
y = − x
(3.38)
A
1
Această oscilaţie se desfăşoară pe cea de-a doua diagonală a amplitudinilor, (vezi fig.3.10). Amplitudinea
ei este dată de relaţia (3.35).
c). Dacă diferenţa fazelor iniţiale este de forma
∆ ϕ = ϕ
de 2
π , atunci oscilaţiile sunt în cuadratură. Ecuaţia (3.31) devine:
2
2
2
− ϕ
1
π
= (2n + 1) , adică este un multiplu
2
⎛ x ⎞ ⎛ y ⎞
⎜
= 1
A
⎟ +
⎜
1
A
⎟
(3.39)
⎝ ⎠ ⎝ 2 ⎠
Elipsa care descrie traiectoria particulei nu mai este rotită faţă de axele de coordonate (vezi
fig.3.12).
Fig.3.12. Traiectoria rezultată din compunerea a două oscilaţii perpendiculare în cuadratură de fază,
π
∆ ϕ = ϕ2
− ϕ1
= (2n + 1) .
2
42