CUPRINS

este:
T
a) Dacă integrala pe o perioadă este nulă,∫ cos( ∆ϕ)dt
= 0 , atunci intensitatea undei rezultante
0
I = I 1
+ I 2
(3.155)
În acest caz nu se produce interferenţă.
b) Dacă ∆ ϕ este independentă de timp, atunci integrala din (3.154) este diferită de zero,
T
∫
0
cos( ∆ϕ)dt
≠ 0 . În acest caz, intensitatea undei rezultante este:
I
2
= I1 + I
2
+ 2 I1I
cos ∆ϕ
(3.156)
Este cazul în care se produce interferenţă, deoarece undele ce se întâlnesc sunt unde coerente.
Condiţia de coerenţă este ca diferenţa de fază dintre cele două unde, ∆ ϕ , să fie independentă de
timp. Această condiţie este îndeplinită de unde care au pulsaţii egale şi diferenţa de fază constantă în
timp:
ω
1
= ω 2
şi ∆ ϕ = ϕ1 − ϕ2
≠ f (t)
Interferenţa undelor longitudinale. Cu ajutorul a două difuzoare plasate pe aceeaşi
verticală şi conectate la acelaşi amplificator se poate obţine un dispozitiv de inteferenţă a undelor
longitudinale, aşa cum se vede în fig.3.26. Distanţa dintre cele două difuzoare (surse) este 2l.
Presupunând că ambele difuzoare emit simultan, ele se comportă ca două surse de undă, S 1 şi S 2 .
De la ele se propagă două unde coerente, care parcurg drumuri diferite până în punctul P, aflat la
distanţa y de axa de simetrie (vezi fig. 3.27). În punctul P cele două unde se suprapun şi, fiind
coerente, produc o figură de interferenţă. În punctele S 1 şi S 2 funcţiile de undă corespunzătoare
celor două surse sunt identice, şi anume au forma:
⎞
În S 1 :
⎜
⎛ t
y π
1 = Asin 2 ⎟ (3.157.a)
⎝ T ⎠
În S 2 :
⎞
⎜
⎛ t
y π
1 = Asin 2 ⎟ (3.157.b)
⎝ T ⎠
În punctul P cele două unde au funcţiile de undă de forma:
⎡ ⎛ t r1
⎞⎤
y
1
= Asin⎢2π⎜
− ⎟⎥
(3.157.a)
⎣ ⎝ T λ ⎠⎦
⎡ ⎛ t r2
⎞⎤
y
2
= A sin⎢2π⎜
− ⎟⎥
(3.157.b)
⎣ ⎝ T λ ⎠⎦
74