Appunti di Fisica Teorica - INFN
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Dobbiamo dunque determinare ˙¯x(T ) e ˙¯x(0) in termini <strong>di</strong> ¯x(0) = x1 e ¯x(T ) =<br />
x2. La soluzione generica delle equazioni del moto si scrive<br />
Dunque<br />
dove abbiamo posto<br />
¯x(t) = A e iω t −iω t<br />
+ B e<br />
x1 = A + B x2 = A z + B z ∗<br />
iω T<br />
z(T ) ≡ e<br />
Risolvendo (23.12) in termini <strong>di</strong> A e B otteniamo<br />
<br />
A 1<br />
=<br />
B (z∗ <br />
∗ z −1 x1<br />
− z) −z 1<br />
Da (23.11) otteniamo anche<br />
<br />
˙¯x(0) 1 −1<br />
˙¯x(T<br />
= iω<br />
) z −z∗ <br />
A<br />
B<br />
iω<br />
=<br />
(z∗ <br />
1 −1<br />
− z) z −z∗ <br />
∗ z −1 x1<br />
−z 1 x2<br />
iω<br />
=<br />
(z∗ <br />
∗ (z + z ) −2<br />
− z) −2 −(z + z∗ <br />
x1<br />
)<br />
x2<br />
x2<br />
(23.11)<br />
(23.12)<br />
(23.13)<br />
(23.14)<br />
(23.15)<br />
Pertanto l’azione valutata sulla soluzione classica si scrive<br />
S[¯x(t), ˙¯x(t)] = m<br />
2 ( x1<br />
<br />
−1 0 ˙¯x(0)<br />
x2 )<br />
0 1 ˙¯x(T<br />
=<br />
)<br />
= i ω m<br />
2(z∗ − z) ( x1<br />
<br />
∗ −1 0 z + z −2<br />
x2 )<br />
0 1 −2 −z − z∗ <br />
x1<br />
x2<br />
= i ω m<br />
2(z − z∗ ) ( x1<br />
<br />
∗ z + z −2<br />
x2 )<br />
2 z + z∗ <br />
x1<br />
x2<br />
= i ω m<br />
2(z − z∗ <br />
(z + z<br />
)<br />
∗ )(x 2 1 + x 2 <br />
2) − 4x1 x2<br />
(23.16)<br />
Sostituendo questa espressione nella (23.9), prendendo x1<br />
integrando rispetto ad x otteniamo<br />
= x2 = x ed<br />
<br />
i<br />
−<br />
dx〈x|e T ˆ H<br />
|x〉 =<br />
1<br />
<br />
dxe − ω m (z+z∗−2) (z−z∗ x ) <br />
2<br />
[det( d2<br />
dt2 + ω2 )] 1<br />
2<br />
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