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Appunti di Fisica Teorica Anni acca
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15 Spinori 61 15.1 Proprietà di co
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di prima-quantizzazione: F (1) ψα
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a
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dove ω è una matrice N × N, diag
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dove χN(z) è quello che viene chi
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Deriviamo lo stesso risultato in un
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4 Buche e Particelle Le trasformazi
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= = = k>kF k>kF k>kF E(k)a †
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L’energia imperturbata dello stat
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è affidabile per l → 0 (Dunque p
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coordinate normali xj = w (0) j ξ0
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(in altre parole, per q ∈ I, il m
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momento k e polarizzazione ɛα, c
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in un formalismo integralmente di s
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8 Modello di Anderson-Fano Vogliamo
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precisamente, sono comprese tra ɛk
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fondamentale — N0 ≡ 〈Ω| ˆ
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e h0 = g(0)n 2 N − k=0 E k sinh
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dalla particolare forma della g(k)
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dove ɛ(p) ≡ p2 − µ 2m L’ide
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Si noti che sul minimo per E0 i ter
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Da quanto abbiamo detto, I(0)=1. Co
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dimensione 2s + 1. L’azione di G
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In altre parole la legge di trasfor
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per cui ∂l ij M (M0) = Mim δm
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otteniamo U(Λ) |p µ , σ〉 = Nσ
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13.1 Caso massivo Nel caso massivo
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13.1.2 La base dell’elicità Sia
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con ψ(x) ∈ H (1) , la forma bili
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Dalle equazioni (14.11-14.13) e (14
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per cui ( 1 i µν ωµν ɛ,J 2 (
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sono dei campi che si trasformano r
- Page 67 and 68: e forniscono una rappresentazione d
- Page 69 and 70: 15.2 Relazione tra P e C per gli sp
- Page 71 and 72: dove λ è uno scalare. Ma poiché
- Page 73 and 74: Deduciamo UC = β γ 0 C t U ∗ C
- Page 75 and 76: cioè UC Γ t U −1 C = ∓Γ (15.
- Page 77 and 78: Tornando alle equivalenze (16.9, qu
- Page 79 and 80: Le funzioni d’onda di singola par
- Page 81 and 82: dove Jy è il generatore delle rota
- Page 83 and 84: la (17.26) diventa J D z e iθJ D
- Page 85 and 86: La matrice UP deve pertanto soddisf
- Page 87 and 88: Le condizioni di normalizzazione su
- Page 89 and 90: 19.2 Matrici densità per il campo
- Page 91 and 92: Consideriamo ora il commutatore (20
- Page 93 and 94: dove abbiamo definito la funzione d
- Page 95 and 96: 21.2 Propagatore per il campo di Di
- Page 97 and 98: Poiché = = la (22.9) diventa d Γi
- Page 99 and 100: 22.2.2 Diffusione da potenziale In
- Page 101 and 102: Dobbiamo dunque determinare ˙¯x(T
- Page 103 and 104: che è un espressione divergente. C
- Page 105 and 106: L ω = − 2 √ ∞ π → ɛ→0
- Page 107 and 108: dove la traccia nel secondo membro
- Page 109 and 110: e dell’azione effettiva Seff(B) p
- Page 111 and 112: ɛ > 0. Questo equivale a definire
- Page 113 and 114: dove ψ1(x1, t1) e ψ2(x2, t2) sono
- Page 115 and 116: In questo caso possiamo supporre ch
- Page 117: dove kz è la componente di k lungo