Appunti di Fisica Teorica - INFN
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Dunque<br />
˜C = V C (V −1 ) ∗<br />
(15.78)<br />
Introduciamo la matrice UC che implementa le trasposizioni sulle matrici<br />
<strong>di</strong> Dirac<br />
γ t µ = −U −1<br />
C γµ UC (15.79)<br />
Dalla con<strong>di</strong>zione (γ t µ) t = γµ otteniamo<br />
Dunque<br />
γµ = U t C U −1<br />
C γµ UC (U −1<br />
C )t<br />
U t C = α UC<br />
(15.80)<br />
(15.81)<br />
dove α è un numero. Deduciamo la legge <strong>di</strong> trasformazione per UC per cambio<br />
<strong>di</strong> rappresentazione<br />
γµ → ˜γµ = V γµ V −1<br />
(15.82)<br />
Abbiamo<br />
˜γ t µ = (V −1 ) t γ t µ V t = −(V −1 ) t U −1<br />
C γµ UC V t = −(V −1 ) t U −1<br />
C V −1 ˜γµ V UC V t<br />
Dunque<br />
ŨC = V UC V t<br />
(15.83)<br />
(15.84)<br />
Notiamo quin<strong>di</strong> che la relazione (15.81) non <strong>di</strong>pende dalla rappresentazione<br />
ed è inoltre in<strong>di</strong>pendente dal fattore moltiplicativo in UC lasciato arbitrario<br />
dalla definizione (15.79). Pertanto α è un numero intrinseco, in<strong>di</strong>pendente da<br />
tutte le scelte arbitrarie implicite nella definizione <strong>di</strong> UC. Possiamo calcolarlo<br />
in una qualunque rappresentazione, per esempio nella spinoriale. In questo<br />
caso UC = γ 0 γ 2 e quin<strong>di</strong> α = −1. In conclusione, otteniamo la relazione<br />
valida in qualunque rappresentazione<br />
U t C = − UC<br />
(15.85)<br />
In una generica rappresentazione unitariamente equivalente alla rappresentazione<br />
spinoriale abbiamo inoltre<br />
Per queste rappresentazioni pertanto<br />
γ † µ = γ 0 γµ γ 0<br />
γ 0 γµ γ 0 = −C t γ t µ (C −1 ) t = C t U −1<br />
C γµ UC (C −1 ) t =<br />
= (U −1<br />
C )∗ C −1 γµ C (UC) ∗<br />
72<br />
(15.86)<br />
(15.87)