Appunti di Fisica Teorica - INFN
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La matrice UP deve pertanto sod<strong>di</strong>sfare le equazioni<br />
U −1<br />
P γ0 UP = γ 0<br />
Una soluzione <strong>di</strong> queste relazioni è<br />
dove a 2 = ±1 a seconda che U 2 P<br />
UP = a γ 0<br />
U −1<br />
P γ UP = −γ (18.6)<br />
(18.7)<br />
= ±1 Notiamo che se pren<strong>di</strong>amo p = 0 nella<br />
(18.4) e teniamo conto della (18.7), otteniamo<br />
UP u(0, σ) = a γ 0 u(0, σ) = η u(0, σ) (18.8)<br />
D’altra parte l’equazione <strong>di</strong> Dirac implica<br />
Pertanto<br />
γ 0 u(0, σ) = u(0, σ) (18.9)<br />
UP = η γ 0<br />
(18.10)<br />
Notiamo che usualmente si prende P 2 = −1 (affinché il campo coniugato <strong>di</strong><br />
carica abbia le stesse proprietà <strong>di</strong> trasformazione sotto parità). Pertanto la<br />
scelta usuale è<br />
UP = ±i γ 0<br />
(18.11)<br />
18.1 Derivazione alternativa <strong>di</strong> (18.11)<br />
Pren<strong>di</strong>amo come vettori <strong>di</strong> polarizzazione quelli <strong>di</strong> spin definito nel sistema<br />
<strong>di</strong> riposo:<br />
u(p, σ) = S(L(p)) u(0, σ) (18.12)<br />
Sostituendo questa relazione nella (18.4) che definisce l’azione della parità<br />
sui vettori <strong>di</strong> polarizzazione otteniamo l’equazione che determina UP<br />
od, equivalentemente<br />
UP<br />
UP S(L(p)) u(0, σ) = η S(L(Pp)) u(0, σ) (18.13)<br />
e − i<br />
2 θ σ2 e 1<br />
2 ϑp σ3 e i<br />
2 θ σ2 wσ<br />
i<br />
− e 2 θ σ2 − e 1<br />
2 ϑp σ3<br />
i<br />
e 2 θ σ2<br />
wσ<br />
<br />
= η<br />
85<br />
e − i<br />
2 (θ+π) σ2 e 1<br />
2 ϑp σ3 e i<br />
2 (θ+π) σ2 wσ<br />
i<br />
− e 2 (θ+π) σ2 − e 1<br />
2 ϑp σ3<br />
i<br />
e 2 (θ+π) σ2<br />
wσ<br />
<br />
(18.14)