Appunti di Fisica Teorica - INFN
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coor<strong>di</strong>nate normali<br />
xj = w (0)<br />
j ξ0 + <br />
q∈I<br />
= 1<br />
√ N ξ0 +<br />
Le relazione inverse sono<br />
ξ0 = 1<br />
√ N<br />
ξ + q = <br />
i<br />
ξ − q = <br />
i<br />
<br />
2<br />
N<br />
<br />
j<br />
w (q)<br />
+,j ξ+ q + w (q)<br />
−,j ξ− q<br />
<br />
xj<br />
q∈I<br />
w (q)<br />
+,j xj =<br />
w (q)<br />
−,j xj<br />
<br />
2<br />
=<br />
N<br />
<br />
cos 2πjq<br />
N ξ+ q + sin 2πjq<br />
N ξ− q<br />
j<br />
<br />
(6.13)<br />
(6.14)<br />
(6.15)<br />
(6.16)<br />
<br />
2 <br />
cos<br />
N<br />
2πjq<br />
N xj (6.17)<br />
<br />
j<br />
sin 2πjq<br />
N xj (6.18)<br />
(6.19)<br />
Denotiamo con πi momenti coniugati alle coor<strong>di</strong>nate normali ξi: i πi sono<br />
legati ai momenti pi dalle stessa matrice R che lega le ξi con le xi. In termini<br />
dei momenti e delle coor<strong>di</strong>nate normali l’Hamiltoniana <strong>di</strong>venta<br />
H = π2 <br />
0 πq,α<br />
+<br />
2m<br />
q∈I, α=±<br />
2 1<br />
+<br />
2m 2 k λq ξq, α 2<br />
Passiamo agli operatori <strong>di</strong> creazione e <strong>di</strong>struzione<br />
dove abbiamo posto<br />
(ω2 = k<br />
m<br />
frequenze ωq<br />
aq,± =<br />
(6.20)<br />
1<br />
ωqm (π± q + i m ωq ξ ± q ) (6.21)<br />
ωq = 2ω sin πq<br />
N<br />
(6.22)<br />
). L’Hamiltoniana <strong>di</strong>venta quella <strong>di</strong> un insieme <strong>di</strong> oscillatori <strong>di</strong><br />
H = π2 <br />
0<br />
+ ωq(a<br />
2m<br />
q∈I, α=±<br />
† q,αaq,α + 1<br />
) (6.23)<br />
2<br />
23