Appunti di Fisica Teorica - INFN
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dove λ è uno scalare. Ma poiché S(P ) = ηP γ 0 , otteniamo<br />
cioè<br />
η ∗ P (γ 0 ) ∗ = λ ηP C −1 γ 0 C = −λ ηP (γ 0 ) ∗<br />
(15.69)<br />
η ∗ P = −ηP λ (15.70)<br />
Dunque, se P 2 = 1 allora λ = −1 mentre se P 2 = −1, λ = 1.<br />
Ora se applichiamo prima C e poi P su uno spinore <strong>di</strong> Dirac otteniamo<br />
S(P ) C ψ ∗ (xP ) (15.71)<br />
mentre se operiamo prima con P e poi con C abbiamo<br />
C S ∗ (P ) ψ ∗ (xP ) (15.72)<br />
Pertanto la richiesta che P e C commutino è equivalente a λ = 1. La (15.70)<br />
implica che questo richiede P 2 = −1, ovvero ηP = ±i.<br />
15.3 C per gli spinori<br />
Dalla definizione<br />
e dalla richiesta che<br />
otteniamo la proprietà<br />
C : ψ(x) → ψ c (x) = C ψ ∗ (x)<br />
γ ∗ µ = −C −1 γµ C (15.73)<br />
(ψ c (x)) c = ψ(x) (15.74)<br />
C C ∗ = 1 (15.75)<br />
Questo fissa la matrice C a meno una fase, che possiamo includere nella<br />
definizione <strong>di</strong> parità <strong>di</strong> carica intrinseca. Deduciamo la legge <strong>di</strong> trasformazione<br />
per C per cambio <strong>di</strong> rappresentazione<br />
Abbiamo<br />
γµ → ˜γµ = V γµ V −1<br />
(15.76)<br />
˜γ ∗ = V ∗ γ ∗ µ (V −1 ) ∗ = −V ∗ C −1 γµ C (V −1 ) ∗ = −V ∗ C −1 V −1 ˜γµ V C (V −1 ) ∗<br />
71<br />
(15.77)