Appunti di Fisica Teorica - INFN
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che è un espressione <strong>di</strong>vergente. Consideriamo però il rapporto dei determinanti<br />
=<br />
∞<br />
(1 + ω2T 2<br />
π2 )<br />
n2 (23.24)<br />
det(− d2<br />
dt 2 + ω 2 )<br />
det(− d2<br />
dt 2 )<br />
n=1<br />
Questo prodotto infinito è convergente e dà<br />
∞<br />
(1 + ω2T 2<br />
π2 sinh(ω T )<br />
) =<br />
n2 ωT<br />
n=1<br />
in accordo con il risultato ottenuto in<strong>di</strong>rettamente, (23.21).<br />
23.2 Determinanti funzionali e tracce<br />
(23.25)<br />
Sia D(α) un operatore lineare hermitiano con spettro positivo <strong>di</strong>pendente da<br />
un parametro α (le stesse considerazioni si applicano se α è una famiglia <strong>di</strong><br />
parametri o perfino una funzione). Siano ψn e λn(α) le autofunzioni e gli<br />
autovalori — ambedue <strong>di</strong>pendenti da α — <strong>di</strong> D(α):<br />
D(α) ψn = λn(α) ψn<br />
(23.26)<br />
Scriviamo il logaritmo del determinante <strong>di</strong> D(α) nel modo seguente<br />
log det D(α) = log <br />
λn(α) = <br />
log λn(α) (23.27)<br />
Dall’identità<br />
1<br />
λn<br />
n<br />
∞<br />
= dT e −λnT<br />
otteniamo, integrando rispetto a λn, l’equazione<br />
∞<br />
dT<br />
log λn(α) − log λ(α0) = −<br />
T<br />
0<br />
0<br />
n<br />
<br />
e −λn(α) T − e −λn(α0)<br />
<br />
T<br />
(23.28)<br />
(23.29)<br />
Si noti che la funzione che compare nel secondo membro della Eq. (23.29) è<br />
integrabile in quanto per T → 0 abbiamo<br />
− 1<br />
<br />
e<br />
T<br />
−λn(α) T − e −λn(α0)<br />
<br />
<br />
T<br />
→ λn(α) − λn(α0) + O(T ) (23.30)<br />
Al contrario, ciascuno dei due termini che compare nel secondo membro<br />
per T → 0 e quin<strong>di</strong> non sarebbe, da<br />
della (23.29) tende alla funzione 1<br />
T<br />
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