entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
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CAPITOLO 1. TEORIE DI CAMPO INVARIANTI CONFORMI 3<br />
livello quantistico <strong>in</strong> presenza <strong>di</strong> <strong>in</strong>terazione, l’<strong>in</strong>varianza <strong>di</strong> scala è ottenuta ai<br />
punti critici <strong>in</strong> cui la funzione beta dell’ accoppiamento si annulla.<br />
L’<strong>in</strong>varianza conforme emerge naturalmente <strong>in</strong> questo contesto come genera-<br />
lizzazione dell’ <strong>in</strong>varianza per <strong>di</strong>latazioni. Una trasformazione <strong>in</strong>f<strong>in</strong>itesima delle<br />
coor<strong>di</strong>nate xµ → xµ +εµ è conforme se la metrica trasforma per un fattore <strong>di</strong> scala:<br />
g ′ µν(x ′ ) = Ω(x)gµν(x). (1.3)<br />
La (1.3) deve vedersi come una deformazione della metrica euclidea gµν = δµν (e<br />
dunque della geometria dello spazio) seguita da una riparametrizzazione che riporta<br />
nella metrica piatta. La trasformazione <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nate <strong>in</strong>f<strong>in</strong>itesima:<br />
g ′ µν(x ′ (x)) = gµν(x) − ∂µεν(x) − ∂νεµ(x). (1.4)<br />
eguagliata alla trasformazione conforme della metrica (1.3) conduce all’equazione:<br />
Tracciando si ottiene:<br />
∂µεν(x) + ∂νεµ(x) = (1 − Ω(x))gµν(x) ≡ Λ(x)gµν(x). (1.5)<br />
∂µεν(x) + ∂νεµ(x) = 2<br />
d ∂ · ε gµν, (1.6)<br />
ovvero la parte simmetrica a traccia nulla è nulla <strong>in</strong> un cambio <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nate<br />
conforme. L’equazione (1.6) ammette come soluzione <strong>in</strong> d > 2, per sostituzione<br />
<strong>di</strong>retta, la forma quadratica, [6]:<br />
dove tutti i parametri sono reali:<br />
• ε µ = a µ corrisponde a traslazioni;<br />
ε µ (x) = a µ + ω µν xν + c µαβ xαxβ, (1.7)