entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
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CAPITOLO 6. PROPRIETÀ DELL’ ENTROPIA DI ENTANGLEMENT 86<br />
Ponendo poi:<br />
z = e ξ , (6.41)<br />
possiamo <strong>in</strong>terpretare la funzione <strong>di</strong> partizione Zn(A) nel piano z come funzione <strong>di</strong><br />
partizione nel canale aperto su un anello con circonferenza <strong>di</strong> lunghezza 2 2π. La<br />
<strong>di</strong>rezione non compattificata dell’ anello (ve<strong>di</strong> Figura 6.3) ha lunghezza ˜ L:<br />
˜L ≡ 1 v ε1 <br />
ξ − ξ ]; (6.42)<br />
n ε2 v<br />
il parametro q dell’ anello, ve<strong>di</strong> Cap.2, è e 2πiτ , dove τ = i 2π ˜ L . Passando all’ evoluzio-<br />
z<br />
v ξ<br />
( )<br />
ε1 ξ(<br />
v)<br />
e<br />
ξ<br />
e<br />
ε 2<br />
2π<br />
Figura 6.3: Seconda trasformazione conforme<br />
ne nel canale chiuso, ra<strong>di</strong>ale nel piano <strong>di</strong> z, otteniamo per la funzione <strong>di</strong> partizione<br />
Zn:<br />
L<br />
Zn = 〈0; ε2|e − ˜ LH |0; ε1〉, (6.43)<br />
dove |0; ε1〉 e |0; ε2〉 sono stati <strong>di</strong> bordo formali che rappresentano i cut-off e<br />
l’hamiltoniana che evolve nella <strong>di</strong>rezione ra<strong>di</strong>ale è:<br />
All’ or<strong>di</strong>ne più basso <strong>in</strong> ˜q = e − ˜ L , risulta:<br />
H = (L0 + ¯ L0) − c<br />
, (6.44)<br />
12<br />
Zn = 〈0; ε1|˜q (L0+ ¯ L0)− c<br />
c<br />
− 12 |0; ε2〉 ∼ 〈0; ε1|0〉〈0|0; ε2〉 ˜q 12 . (6.45)<br />
2 La lunghezza del raggio della circonferenza è <strong>in</strong>essenziale, comunque non comparirebbe <strong>in</strong> τ