entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
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CAPITOLO 4. ENTROPIA DI ENTANGLEMENT IN QFT 1+1 56<br />
ed <strong>in</strong>f<strong>in</strong>e:<br />
S(L) = c<br />
6 log<br />
<br />
2L<br />
+ k<br />
a<br />
′ = c<br />
6 log<br />
<br />
2L<br />
+ log g + k. (4.28)<br />
a<br />
L’ultimo passaggio giustifica il fatto che l’unica <strong>di</strong>fferenza tra le costanti k, ve<strong>di</strong> la<br />
(4.20) e k ′ è l’ <strong>entropia</strong> <strong>di</strong> bordo a temperatura zero <strong>di</strong> Affleck e Ludwig, <strong>di</strong>scussa<br />
nel Cap. 2. La (4.28) dà qu<strong>in</strong><strong>di</strong> un’ <strong>in</strong>terpretazione alternativa <strong>di</strong> questo <strong>entropia</strong>.<br />
4.6 Entropia <strong>di</strong> <strong>entanglement</strong> fuori dal punto cri-<br />
tico<br />
Presentiamo il calcolo dell’ <strong>entropia</strong> <strong>di</strong> <strong>entanglement</strong> per sistemi a T=0, fuori dal<br />
punto critico, [28]. La lunghezza <strong>di</strong> correlazione è ξ ∼ 1 , dove m è la massa della<br />
m<br />
teoria <strong>di</strong> campo r<strong>in</strong>ormalizzata che descrive il sistema nel limite cont<strong>in</strong>uo. L’ <strong>in</strong>te-<br />
grale funzionale per il calcolo <strong>di</strong> Zn(A) è def<strong>in</strong>ito su una superficie <strong>di</strong> Riemann R n<br />
con un taglio, per semplicità lungo il semiasse reale negativo, L ≫ ξ. Assumeremo<br />
<strong>in</strong>varianza per rotazioni attorno all’ orig<strong>in</strong>e. In assenza <strong>di</strong> taglio l’ <strong>in</strong>varianza per<br />
w<br />
θ<br />
0<br />
2πn<br />
Figura 4.7: Geometria per il calcolo; la coor<strong>di</strong>nata ra<strong>di</strong>ale R ∈ [0, ∞) mentre quella<br />
angolare θ ∈ [0, 2πn).<br />
traslazioni implica:<br />
〈T (z, ¯z)〉C = 0,<br />
R<br />
〈Θ(z, ¯z)〉C = cost ≡ 〈Θ〉1 = 0,