entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
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APPENDICE B. CALCOLO DI UN DETERMINANTE FERMIONICO 106<br />
Utilizzando la relazione <br />
s<strong>in</strong> z = z <br />
∞<br />
k=1 1 − z2<br />
k2π2 <br />
, la (B.3) si riscrive ponendo v = 1<br />
2 :<br />
n∈Z (n + a) = eiπa − e −iπa che deriva dallo sviluppo, [55]<br />
∞<br />
r= 1<br />
2<br />
(q¯q) −r (1 + q r ) 2 (1 + ¯q r ) 2 . (B.4)<br />
Si regolarizza il primo fattore della produttoria su r con la cont<strong>in</strong>uazione analitica:<br />
∞<br />
n=0<br />
1<br />
1<br />
n + =<br />
2 2<br />
∞<br />
k=0<br />
(2k + 1) = 1<br />
1<br />
λ(−1) = −1 ζ(−1) = , (B.5)<br />
2 2 24<br />
dove λ(s) = (1 − 2 −s )ζ(s), [55]. Si ottiene <strong>in</strong>f<strong>in</strong>e per la funzione <strong>di</strong> partzione del<br />
fermione <strong>di</strong> Dirac nel settore ν = 3:<br />
[Z 1 1<br />
, ]<br />
2 2<br />
2 1<br />
−<br />
= (q¯q) 24<br />
∞<br />
r= 1<br />
2<br />
(1 + q r ) 2 (1 + ¯q r ) 2<br />
(B.6)<br />
<br />
<br />
= θ3(0|τ)<br />
<br />
<br />
<br />
η(τ)<br />
2<br />
. (B.7)