entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
CAPITOLO 4. ENTROPIA DI ENTANGLEMENT IN QFT 1+1 53<br />
term<strong>in</strong>i successivi <strong>di</strong> <strong>di</strong>mensione <strong>in</strong>feriore sono fattori geometrici che <strong>di</strong>pendono<br />
dalla forma del bordo (metrica della geometria estr<strong>in</strong>seca). I term<strong>in</strong>i <strong>di</strong> massa<br />
contengono analoghe espressioni <strong>in</strong> cui potenze <strong>di</strong> a sono sostituite da potenze <strong>di</strong><br />
m. Lo sviluppo (4.21) puo’ essere verificato esplicitamente per <strong>teorie</strong> libere nello<br />
spazio euclideo <strong>in</strong>f<strong>in</strong>ito, [32].<br />
Un aspetto importante è l’assenza del term<strong>in</strong>e proporzionale al volume <strong>di</strong> A,<br />
|A| per cui il term<strong>in</strong>e dom<strong>in</strong>ante è dato dalla superficie del bordo ∂A = ∂B, |∂A|,<br />
che separa le regioni A e B (legge dell’ area) 4 . Essenzialmente la <strong>di</strong>pendenza dal<br />
volume è esclusa dalla proprietà <strong>di</strong> reciprocità dell’ <strong>entropia</strong> S(A) = S(B) ⇒<br />
S(|∂A|) = S(|∂B|). Naturalmente i term<strong>in</strong>i <strong>di</strong>pendenti dal cut off devono essere<br />
cancellati dalla r<strong>in</strong>ormalizzazione <strong>in</strong> modo da esporre la <strong>di</strong>pendenza dai parametri<br />
fisici r<strong>in</strong>ormalizzati (masse, costanti d’accoppiamento) della teoria. A tale scopo<br />
si considerano spesso comb<strong>in</strong>azioni <strong>di</strong> entropie per le quali i term<strong>in</strong>i <strong>di</strong> cut-off non<br />
universali si cancellano. Sebbene le proprietà e la r<strong>in</strong>ormalizzazione <strong>di</strong> S(A) <strong>in</strong><br />
d > 2 siano ancora poco comprese, alcuni risultati generali sono noti <strong>in</strong> d = 1.<br />
La legge dell’area (4.21) determ<strong>in</strong>a un’<strong>entropia</strong> <strong>in</strong> d = 1 che è <strong>in</strong><strong>di</strong>pendente dalla<br />
<strong>di</strong>mensione L del sottosistema e proporzionale al numero dei bor<strong>di</strong> (due). Questo<br />
comportamento è verificato se la massa (correlazione ξ) è f<strong>in</strong>ita, (ve<strong>di</strong> par.4.6) 5 .<br />
Al punto critico il risultato del paragrafo precedente (4.20) mostra che la legge<br />
dell’ area è violata: l’ andamento logaritmico 6 è una conseguenza delle correlazioni<br />
<strong>in</strong>f<strong>in</strong>ite. Questa proprietà potrebbe essere molto significativa per caratterizzare le<br />
transizioni <strong>di</strong> fase quantistiche (a T=0). Si noti che l’ espressione (4.20) <strong>di</strong>pende<br />
dal cut-off nell’argomento del logaritmo, ma il coefficiente <strong>di</strong> proporzionalità è<br />
chiaramente universale ed è proporzionale alla carica centrale.<br />
4In d = 3, si <strong>in</strong>tende per area il volume del bordo (d-1) <strong>di</strong>mensionale.<br />
5 L<br />
Almeno all’or<strong>di</strong>ne dom<strong>in</strong>ante <strong>in</strong> ξ con L ≫ ξ, [33].<br />
6Fatto noto numericamente, [32].