entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
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CAPITOLO 2. TEORIE CONFORMI CON BORDO (BCFT) 32<br />
Stu<strong>di</strong>ando le trasformazioni <strong>di</strong> parità dello sp<strong>in</strong>, si possono identificare le prime due<br />
con<strong>di</strong>zioni al contorno come quelle fisse σ = +, − mentre il terzo caso corrisponde a<br />
con<strong>di</strong>zioni al contorno libere. Il contenuto operatoriale delle funzioni <strong>di</strong> partizione<br />
Zlk è consistente con le regole <strong>di</strong> fusione:<br />
ε × ε = 1; ε × σ = σ; σ × σ = 1 + ε. (2.30)<br />
In particolare il campo che mo<strong>di</strong>fica con<strong>di</strong>zioni al contorno libere <strong>in</strong> con<strong>di</strong>zioni<br />
con sp<strong>in</strong> fissato è, nella notazione del par. 1.2.5, φ22, h = 1 , ovvero lo sp<strong>in</strong> σ,<br />
16<br />
corrispondente all’ accensione <strong>di</strong> un campo magnetico sul bordo.<br />
2.2 Entropia <strong>di</strong> Affleck e Ludwig<br />
Consideriamo una teoria quantistica <strong>in</strong> una <strong>di</strong>mensione spaziale <strong>di</strong> lunghezza L<br />
ed <strong>in</strong><strong>di</strong>chiamo la lunghezza della <strong>di</strong>rezione compattificata con β ≡ 1 , dove T è la<br />
T<br />
temperatura. Avremo qu<strong>in</strong><strong>di</strong>:<br />
Zij = <br />
k<br />
Nel limite termo<strong>di</strong>namico L<br />
β<br />
carattere χk(q), otteniamo:<br />
da cui:<br />
N k ijχk(q) = 〈ĩ|e −LHP<br />
|˜j〉 = funzione <strong>di</strong> partizione termica. (2.31)<br />
lim Zij(˜q) ∼<br />
˜q→0 <br />
→ ∞, effettuando una trasformazione modulare sul<br />
k<br />
N k ijSk0χ0(˜q) ∼ e cL<br />
6β<br />
<br />
k<br />
N k ijSk0, (2.32)<br />
2πL<br />
−<br />
lim 〈ĩ|e β<br />
˜q→0 (L0+ ¯ L0− c<br />
12 ) |˜j〉 = e cL<br />
6β 〈ĩ|0〉〈0|˜j〉; (2.33)<br />
〈ĩ|0〉〈0|˜j〉 = <br />
k<br />
N k ijSk0 ≡ gigj, (2.34)