entropia di entanglement in teorie invarianti conformi bidimensionali
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CAPITOLO 1. TEORIE DI CAMPO INVARIANTI CONFORMI 11<br />
È possibile <strong>di</strong>mostrare, [2], che la (1.29) corrisponde alla trasformazione f<strong>in</strong>ita:<br />
dove si è def<strong>in</strong>ito:<br />
T (z) →<br />
<strong>in</strong><strong>di</strong>cata come derivata schwartziana.<br />
2 dw<br />
T (w) +<br />
dz<br />
c<br />
{w, z}, (1.30)<br />
12<br />
{w, z} = w′′′ 3<br />
−<br />
w ′ 2<br />
w ′′<br />
w ′<br />
2<br />
, (1.31)<br />
Dall’ analiticità <strong>di</strong> T (z) segue <strong>in</strong>f<strong>in</strong>e l’espansione <strong>in</strong> mo<strong>di</strong> <strong>di</strong> Laurent:<br />
T (z) = <br />
Lnz −n−2 , (1.32)<br />
n∈Z<br />
<strong>in</strong> cui gli Ln sono operatori, che agiscono su uno spazio <strong>di</strong> Hilbert che def<strong>in</strong>iremo<br />
nel prossimo paragrafo, con pesi <strong>conformi</strong> h = −n ( ¯ h = 0).<br />
1.2.4 Quantizzazione ra<strong>di</strong>ale, algebra <strong>di</strong> Virasoro<br />
La relazione tra espressioni funzionali e operatoriali <strong>in</strong> CF T si def<strong>in</strong>isce coll’ or<strong>di</strong>-<br />
namento ra<strong>di</strong>ale (quantizzazione ra<strong>di</strong>ale). In una teoria dei campi euclidea <strong>in</strong> tutti<br />
i correlatori dei campi O(x, t):<br />
〈O(x1, t1)...O(xn, tn)〉, (1.33)<br />
si stabilisce un or<strong>di</strong>namento temporale per cui i campi a s<strong>in</strong>istra sono valutati a<br />
tempi successivi rispetto a quelli a destra:<br />
t1 ≥ t2... ≥ tn.<br />
L’or<strong>di</strong>namento ra<strong>di</strong>ale si ottiene <strong>in</strong>troducendo il tempo t attraverso la mappa (ve<strong>di</strong><br />
Figura 1.3):<br />
z = e w<br />
R , w = t + ix, (1.34)