Общие соотношения для неупругого удара. В первых публикациях попроблеме удара он решал задачи в постановке Сен-Венана. По Сен-Венану,ударяющее тело сообщает свою скорость элементу конструкции, там где оновступает в соприкосновение, а затем движется вместе с этим элементом. Такойудар называют неупругим [1]. В указанной постановке А.П. Филипповрешил задачи удара падающего массивного тела по балке, с учетом затуханияколебаний, а также удара по прямоугольной и круглой пластинам, подкрепленнымупругим основанием [2,3,4].Общая схема решения задач включает следующие действия. Записываетсяуравнение движения ударяемого тела (балки или пластины) под действиемединичной сосредоточенной силы, в пространстве изображений по Карсону,которому отдано предпочтение вместо преобразования Лапласа. Длядвумерного случая такое уравнение имеет вид:2 2DGp ( ξηβ , , p ) = αδ ( ξ −ξ1) δ ( η− η1). (1)Здесь D p – дифференциальный оператор изгиба пластины; p – параметринтегрального преобразования Карсона; ξ, η – безразмерные пространственныепеременные; ξ 1 , η 1 – безразмерные координаты точки приложения ударнойсилы; δ ( ξ − ξ 1 ) , δ( η−η 1 ) − функции Дирака; α – постоянный множитель,зависящий от изгибной жесткости пластины; β – постоянный множитель,зависящий от массы тонкостенного тела.Решив уравнение (1) и удовлетворив заданным граничным условиям наконтуре пластины (или на краях балки), получают выражение функции Грина:2 2αG( ξ , ξ , , , 1η η1β p ) . (2)Изображение силы ударного взаимодействия F(p) находят из уравнениявертикального движения падающего груза, записав его в пространстве изображений:2F( p)= Mg− Mp W + pMυ . (3)Здесь M − масса тела, которое с относительной скоростью υ ударяет побалке или пластине; g – ускорение свободного падения; W = W(p) – изображениеперемещения ударяющего тела.Согласно (2) и (3) изображение прогиба тела, подвергнутого удару,представляется произведением:Y( ξξ , 2 2 ) ( 2 ) ( 2 21, ηη ,1, β p = αM g− p W + pυ G ξξ ,1, ηη ,1,β p ) . (4)По гипотезе Сен-Венан:2 2W = W( p) = Y( ξ1, ξ1, η1, η1,β p ) . (5)Поэтому из (4) и (5) следует, что2 2αM ( g+pυ) G ( ξ1, ξ1, η1, η1,β p )W =. (6)2 2 21 + αMp G ξ , ξ , η , η , β p( 1 1 1 1 )ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961) 139
Подставив (6) в (4), получаем изображение прогиба тела, подвергнутогоудару:2 2αM ( g+pυ) G2 2( ξ, ξ1, η, η1,β p )Y( ξξ ,1, ηη ,1,β p ) =. (7)2 2 21 + αMp G( ξ1, ξ1, η1, η1,β p )Переход от изображения (7) к оригиналу осуществляется с помощьювторой теоремы разложения, что приводит к формуле прогибов тонкостенноготела:y ξξ , , ηη , , t = αM gG ξξ , , η,0+( ) ( )1 1 12 2( + ) ( ,1, ,1,)4 2 2′2 ( ξ ξ η η β p ) −∞1 αM g υpK G ξ ξ η η β pK pKt+ ∑ ⋅e. (8)2 K=1 αMpKG1, 1, 1, 1, K1pKЗдесь через p K обозначены корни трансцендентного уравнения:2 2 21 + αMp Gξ , ξ , η , η , β p = 0; (9)K ( 1 1 1 1 K)штрих обозначает частную производную G( 2 21, 1, 1, 1, pK)2pK; t – время.ξ ξ η η β по2 2 2Если ввести обозначение β pK= − sK, то уравнение (9) примет вид:22 2 βsKG( ξ1, ξ1, η1, η1,− sK)= . (10)α MВместо (8), получаем выражение:⎛ sKt υsK sKt⎞α M gcossin∞ ⎜ −β β β⎟y( ξξ ,1, ηη ,1,t)= yCT−⎝⎠∑×−2 4 2αMβ s G′ ξ , ξ , η , η , − s + 12 ( )sK( ξξ , 21, ηη ,1, sK)K = 1 K 1 1 1 1 KПри записи (11) учли, что Mg G ( , , , ,0)× G − . (11)1 1α ξ ξ η η равно статическому прогибуударяемого тела y CT под действием веса Mg ударяющего тела.Формула (11) заметно упрощается, когда ξ = ξ 1 , η = η 1 . В этом частотномслучае прогиб пластины под грузом равен:2 ⎛ stKυsK stK⎞β g cos sin∞ ⎜ −β β β⎟y( ξ1, ξ1, η1, η1,t)= yCT−⎝⎠∑ . (12)2 −2 4 2K = 1 s ⎡KαMβ sK G′ 2 ( ξ1, ξ1, η1, η1, − sK)+ 1⎤⎣sK⎦Штрих в (11) и (12) означает частную производную функции( 22G ξ1, ξ1, η1, η1, − sK) по sK.Конкретизируем общие решения для отдельных тел.140 ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961)
- Page 1 and 2:
ISSN 2078-9130ВІСНИКНАЦІ
- Page 3:
Вісник Національно
- Page 6 and 7:
принят кандидатом
- Page 9 and 10:
А. М. Журавлевой и О.
- Page 11 and 12:
ции (1976 г.), орденом
- Page 13 and 14:
ук.- Х.: 1955. - 12 с. 4. Бо
- Page 15 and 16:
следующие формулы:
- Page 18 and 19:
m+ 1 tε ω+( ) ( ) .1 0,5∫ gmt
- Page 20 and 21:
ты количества движ
- Page 22 and 23:
туды импульсов U с ,
- Page 24 and 25:
напряжения на конд
- Page 26 and 27:
напряжений построе
- Page 28 and 29:
∂ u 1ε ij= u i j+ u j i+ u k iu,
- Page 30 and 31:
сти (6) выбираем зна
- Page 32 and 33:
Введение. Одним из
- Page 34 and 35:
∂ψ ∂ψx y ∂ψ ∂ψψ xy = +
- Page 36 and 37:
На рис. 2, а показано
- Page 38 and 39:
c = 10 5 Н/м (кривая 5) е
- Page 40 and 41:
которой величина н
- Page 42 and 43:
Рисунок 11 - Одиннад
- Page 44 and 45:
симметричной конст
- Page 46 and 47:
Рисунок 24 - Третий в
- Page 48 and 49:
Рисунок 36 - Шестой в
- Page 50 and 51:
Рисунок 48 - Девятый
- Page 52 and 53:
Рисунок 60 - Двенадц
- Page 54 and 55:
Рисунок 72 - Пятнадц
- Page 56 and 57:
variables functions and ANSYS. By t
- Page 58 and 59:
числения были повт
- Page 60 and 61:
Ψ - угол между осью x
- Page 62 and 63:
Вычисление микро н
- Page 64 and 65:
Табл. 4 и 5 показываю
- Page 66 and 67:
вен разности двух д
- Page 68 and 69:
безопасную работу
- Page 70 and 71:
Из предыдущего опы
- Page 72 and 73:
Однако, изменения т
- Page 74 and 75:
УДК 539.1С. Н. ИСАКОВ,
- Page 76 and 77:
абРисунок 1 - График
- Page 78 and 79:
k1 = -0,1; k2 = 8,0167; k3 = -13,75
- Page 80 and 81:
Рисунок 5 - Распреде
- Page 82 and 83:
УДК 519:539:534С.В. КРАСН
- Page 84 and 85:
жидкости. Схема при
- Page 86 and 87:
Максимальные велич
- Page 88 and 89:
2( x,t)∂ uu( x,t)= 0, = 0 при
- Page 90 and 91: Тогда для изображе
- Page 92 and 93: УДК 539.3О. О. ЛАРІН, к
- Page 94 and 95: Рисунок 1 - Схема ко
- Page 96 and 97: Під час досліджень
- Page 98 and 99: Окрім СКЗ вібропри
- Page 100 and 101: Список литературы:
- Page 102 and 103: стях деформации (пр
- Page 104 and 105: гдеcrεij - тензор ско
- Page 106 and 107: абРисунок 5 - Перера
- Page 108 and 109: Выводы. Для изучени
- Page 110 and 111: нутого образца. В с
- Page 112 and 113: pгде εi- интенсивнос
- Page 114 and 115: = H11εr + H12ε θ ;θ H ε 21 r+
- Page 116 and 117: Кинетический закон
- Page 118 and 119: личение давления а
- Page 120 and 121: Особенности модели
- Page 122 and 123: расчетных точек в э
- Page 124 and 125: сеточной дискретиз
- Page 126 and 127: Рисунок 4 - Поперечн
- Page 128 and 129: абРисунок 8 - Амплит
- Page 130 and 131: ции такого вида пол
- Page 132 and 133: моделирующих навес
- Page 134 and 135: J Ψ + c ϕazy∗2⎡ 1my + byy+ c
- Page 136 and 137: Структурная схема
- Page 138 and 139: ключить влияние ве
- Page 142 and 143: Колебания прямоуго
- Page 144 and 145: s K - положительные к
- Page 146 and 147: 2 ⎧ 4G( 0,0, − sK) = f2( δ )
- Page 148 and 149: ленном крае пласти
- Page 150 and 151: чия жесткого тела н
- Page 152 and 153: Чтобы определить н
- Page 154 and 155: ( n+1)1εK= arctg, (21)( n)χ ⎡*
- Page 156 and 157: Рисунок 1 - Графики
- Page 158 and 159: С целью дальнейшей
- Page 160 and 161: упругой анизотропи
- Page 162 and 163: тигло 56 %, а σ Т упал
- Page 164 and 165: УДК 539.3С. Ю. СОТРИХИ
- Page 166 and 167: Рисунок 2 - Блок-схе
- Page 168 and 169: УДК 539.1А. В. СТЕПУК,
- Page 170 and 171: сти деформирования
- Page 172 and 173: УДК 534.1:539.3А. Н. ШУПИ
- Page 174 and 175: Рассмотрим цилиндр
- Page 176 and 177: Рисунок 2 - Кристалл
- Page 178 and 179: стержни отжигались
- Page 180 and 181: с. 12. Шупиков А. Н. Не
- Page 182 and 183: - неравномерность п
- Page 184 and 185: Меридиональное сеч
- Page 186 and 187: Рисунок 4 - Расчетны
- Page 188 and 189: ЗМІСТКедровская О.
- Page 190:
НАУКОВЕ ВИДАННЯВІС