2( x,t)∂ uu( x,t)= 0, = 0 при x = 0;2∂x2∂ u( )( x,t)u x,t = 0, = 0 при x = l.2∂x(2)Начальные условия принимаем в виде:∂u( )( x,t)u x, t = ϑ 0 , = ϑ0′∂tпри t = 0, . (3)где ϑ 0 и ϑ′0 постоянные.Решение уравнения (1) будем искать в виде суммы по собственнымфункциямun( x, t) = ∑ k ( t) ϕk( x)k = 1ϑ . (4)Применяя процедуру Бубнова-Галеркина к уравнению (1) и переходя кбезразмерным величинамx u t ml; ; ; R() t .l l ml EIEIСохраняя для этих величин прежнее обозначения при f(t,x) = 0; P(t) = 0,получаем следующие дифференциальные уравнения:IVϕ x −ω′′ϕ x = 0 , k = 1,2(5)k( ) ( ) ,...kk ⎡t⎤4ϑ k () t + ωk⎢ϑk() t − ε∫R( t −τ) ϑk( τ ) dτ⎥ = 0 . (6)⎢⎣0⎥⎦Решая первое уравнение с соответствующими граничными условиями,находим собственные функции {φ k (x)} и собственные значения {ω k } рассматриваемойкраевой задачи. В частности в данном случае имеем граничныеусловия (2). При этом для существования ненулевого решения находим:sin ω l = 0; ωl= πk,k = 1,2,3,...Это уравнение частот. Отсюда находим собственные частоты2 π 2k Elp k = .2l mТогда собственные функции будут иметь вид:πkxϕk( x)= Bksin .lИз выше изложенного выходит, что решение поставленной задачисводится к решению интегро-дифференциального уравнения (6) при условииISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961) 874
( t)∂ϑk1ϑ k () t = ϑ0 , = ϑ0при t = 0 . (7)∂tПрименяя интегральное преобразование Лапласа по времени t к интегро-дифференциальномууравнению (6) и учитывая условие (7), получаем:pϑ0+ ϑ0ϑk ( p)= . (8)2 4 4p + ω − εω R( p)Здесь чертой сверху обозначено преобразование Лапласа одноименныхфункций с параметром p∞− ptf ( p) = ∫ f ( t) e dp;Re p > 0 .0Здесь при малых значениях времени параметр p является достаточно большим,и в рассматриваемом материале с мгновенной упругостью, изображениеядра релаксации R ( p)с увеличением p стремится к нулю. С другой стороны ужестких полимеров и композиционных материалов вязкое сопротивление малопо сравнению с упругими. Значит, на основании свойств интегральное преобразованиеЛапласа в указанных интервалах величина ε R( p)будет мала.Из этих соображений выходит что, неравенство4εω R( p)< 12 4p + ωбудет верным для любого времени t.Тогда формулу (8) можем представить в следующем виде:1( )( )∑ ∞ n⎛4pϑ⎞0 + ϑ0=⎜εω R pϑ ⎟k p. (9)2 4+2 4p ωn=0⎝p + ω ⎠Применяя процедуру, выполненных в работе [5] получаем:122pϑ0+ ϑ0⎛ 1 2 ⎞ 4⎛ 1 ⎞ϑk ( p)= ; a( p)= ⎜ p + ε R 1 ⎟4⎟ + ⎜ −a( p) − εω b( p)s ω ω εRc;⎝ 2 ⎠ ⎝ 2 ⎠p ε 2 2b ( p) = R( p) + Rs+ R ( )2 c + Rs+ Rc;ω 4Rst= ∫0R2() τ sinωτdτ; R R()88 ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961)c1t= ∫02τ cosωτdτ.Аналогично вышеприведенному, при тех же значениях параметра p иследовательно времени t, можно доказать справедливость неравенстваεω4b( p)( p)a< 1.
- Page 1 and 2:
ISSN 2078-9130ВІСНИКНАЦІ
- Page 3:
Вісник Національно
- Page 6 and 7:
принят кандидатом
- Page 9 and 10:
А. М. Журавлевой и О.
- Page 11 and 12:
ции (1976 г.), орденом
- Page 13 and 14:
ук.- Х.: 1955. - 12 с. 4. Бо
- Page 15 and 16:
следующие формулы:
- Page 18 and 19:
m+ 1 tε ω+( ) ( ) .1 0,5∫ gmt
- Page 20 and 21:
ты количества движ
- Page 22 and 23:
туды импульсов U с ,
- Page 24 and 25:
напряжения на конд
- Page 26 and 27:
напряжений построе
- Page 28 and 29:
∂ u 1ε ij= u i j+ u j i+ u k iu,
- Page 30 and 31:
сти (6) выбираем зна
- Page 32 and 33:
Введение. Одним из
- Page 34 and 35:
∂ψ ∂ψx y ∂ψ ∂ψψ xy = +
- Page 36 and 37:
На рис. 2, а показано
- Page 38 and 39: c = 10 5 Н/м (кривая 5) е
- Page 40 and 41: которой величина н
- Page 42 and 43: Рисунок 11 - Одиннад
- Page 44 and 45: симметричной конст
- Page 46 and 47: Рисунок 24 - Третий в
- Page 48 and 49: Рисунок 36 - Шестой в
- Page 50 and 51: Рисунок 48 - Девятый
- Page 52 and 53: Рисунок 60 - Двенадц
- Page 54 and 55: Рисунок 72 - Пятнадц
- Page 56 and 57: variables functions and ANSYS. By t
- Page 58 and 59: числения были повт
- Page 60 and 61: Ψ - угол между осью x
- Page 62 and 63: Вычисление микро н
- Page 64 and 65: Табл. 4 и 5 показываю
- Page 66 and 67: вен разности двух д
- Page 68 and 69: безопасную работу
- Page 70 and 71: Из предыдущего опы
- Page 72 and 73: Однако, изменения т
- Page 74 and 75: УДК 539.1С. Н. ИСАКОВ,
- Page 76 and 77: абРисунок 1 - График
- Page 78 and 79: k1 = -0,1; k2 = 8,0167; k3 = -13,75
- Page 80 and 81: Рисунок 5 - Распреде
- Page 82 and 83: УДК 519:539:534С.В. КРАСН
- Page 84 and 85: жидкости. Схема при
- Page 86 and 87: Максимальные велич
- Page 90 and 91: Тогда для изображе
- Page 92 and 93: УДК 539.3О. О. ЛАРІН, к
- Page 94 and 95: Рисунок 1 - Схема ко
- Page 96 and 97: Під час досліджень
- Page 98 and 99: Окрім СКЗ вібропри
- Page 100 and 101: Список литературы:
- Page 102 and 103: стях деформации (пр
- Page 104 and 105: гдеcrεij - тензор ско
- Page 106 and 107: абРисунок 5 - Перера
- Page 108 and 109: Выводы. Для изучени
- Page 110 and 111: нутого образца. В с
- Page 112 and 113: pгде εi- интенсивнос
- Page 114 and 115: = H11εr + H12ε θ ;θ H ε 21 r+
- Page 116 and 117: Кинетический закон
- Page 118 and 119: личение давления а
- Page 120 and 121: Особенности модели
- Page 122 and 123: расчетных точек в э
- Page 124 and 125: сеточной дискретиз
- Page 126 and 127: Рисунок 4 - Поперечн
- Page 128 and 129: абРисунок 8 - Амплит
- Page 130 and 131: ции такого вида пол
- Page 132 and 133: моделирующих навес
- Page 134 and 135: J Ψ + c ϕazy∗2⎡ 1my + byy+ c
- Page 136 and 137: Структурная схема
- Page 138 and 139:
ключить влияние ве
- Page 140 and 141:
Общие соотношения
- Page 142 and 143:
Колебания прямоуго
- Page 144 and 145:
s K - положительные к
- Page 146 and 147:
2 ⎧ 4G( 0,0, − sK) = f2( δ )
- Page 148 and 149:
ленном крае пласти
- Page 150 and 151:
чия жесткого тела н
- Page 152 and 153:
Чтобы определить н
- Page 154 and 155:
( n+1)1εK= arctg, (21)( n)χ ⎡*
- Page 156 and 157:
Рисунок 1 - Графики
- Page 158 and 159:
С целью дальнейшей
- Page 160 and 161:
упругой анизотропи
- Page 162 and 163:
тигло 56 %, а σ Т упал
- Page 164 and 165:
УДК 539.3С. Ю. СОТРИХИ
- Page 166 and 167:
Рисунок 2 - Блок-схе
- Page 168 and 169:
УДК 539.1А. В. СТЕПУК,
- Page 170 and 171:
сти деформирования
- Page 172 and 173:
УДК 534.1:539.3А. Н. ШУПИ
- Page 174 and 175:
Рассмотрим цилиндр
- Page 176 and 177:
Рисунок 2 - Кристалл
- Page 178 and 179:
стержни отжигались
- Page 180 and 181:
с. 12. Шупиков А. Н. Не
- Page 182 and 183:
- неравномерность п
- Page 184 and 185:
Меридиональное сеч
- Page 186 and 187:
Рисунок 4 - Расчетны
- Page 188 and 189:
ЗМІСТКедровская О.
- Page 190:
НАУКОВЕ ВИДАННЯВІС