55'2012 - Науково-Ñ‚ÐµÑ Ð½Ñ–Ñ‡Ð½Ð° бібліотека НТУ "ХПІ" - Національний ...

ϑϑk3knt4() t = εω ∫ϑk() t g( t −τ)20tdτ;……………………………………4() t = εω ∫ϑk() t g( t −τ) dτ.n−10Отсюда решение поставленной задачи определяется в следующем виде:ϑkt= k1∫0[ … ] g( t −τ) dτ.4() t ϑ () t + εω ϑ () t + ϑ () t + + ϑ () tk2Значит, оригиналы следующих приближений определяются в видесвертки функций.Для вычисления влияния последующих членов ряда на решение рас-t ϑ t длясмотрено ядро Ржаницина и построены графики функций ϑ ( ) и ( )конкретного материала полипропилена при ω = 1; ϑ0 = 0; ϑ0= 1 (см. рисунок).k3knk 11k 2(14)Графики функций ϑ ( t)и ϑ ( t)k 1k 2Список литературы: 1. Ильясов М.Х. Нестационарные вязкоупругие волны. – Баку: Изд-во«Азерб. Хава Йоллары», 2011. 2. Гасанов А.Б. Реакция механических систем на нестационарныевнешние воздействия. – Баку «Элм», 2004. 3. Ларионов Г.С. Исследование колебаний релаксирующихсистем методом усреднения // Механика полимеров. – 1969. – № 5. 4. Работнов Ю.Н.Элементы наследственной механики твердых тел. – М., Наука, 1977. 5. Ильясов М.Х., КурбановН.Т. К решению интегро-дифференциального уравнения динамических задач линейной вязкоупругости// ДАН Азерб. ССР. – 1984. – № 5.Поступила в редколлегию 27.06.201290 ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961)