Максимальные величины перемещений и деформаций при постоянных ивременных нагрузках одинаковы и равны 2 мм и 0,00005 соответственно.Картины распределений перемещений и деформаций одинаковы.Максимальная величина напряжений на элементах фундамента: при стационарныхнагрузках – 92,606 МПа, при временных нагрузках – 92,759 МПа.Отличие составляет 0,153 МПа или 0,17 % и является математической погрешностьюрасчета. Место максимальных значений напряжений не изменилось- стальные элементы фундамента, расположенные со стороны ЦВД (местанагрузок Q24-29).Картина распределения напряжений имеет заметные отличия вблизиприложения временных нагрузок. Наибольшие изменения в местах расположенияплощадок Q6-10, Q16-17, Q24-25. Максимальные изменения в местахQ7-10 (опоры центральной части ЦНД) и составляют увеличение на 86 %(0,414 МПа).Выводы. Проведенный анализ напряженно-деформированного состоянияфундамента показал незначительное влияние нагрузок гидроиспытанияна распределение и величины перемещений и деформаций. Этот тип нагруженияне приводит к увеличению значений максимальных напряжений и оказываетвлияние на распределение напряжений. Наибольшие изменения в областиопор ЦНД (увеличение значений напряжений до 86 %).Список литературы: 1. Красніков С.В., Степченко О.С., Торянік А.В. Комп’ютерне моделюваннябагатокорпусного турбоагрегату та аналіз його вібраційних характеристик // Машинознавство.– Л.: Кінпатрі, 2009. – № 2. – С. 27-33. 2. Шульженко Н.Г., Воробьев Ю.С. Численный анализколебаний систем турбоагрегат-фундамент. – К.: Наукова думка, 1991. – 232 с. 3. КрасніковС.В. Моделювання напружено-деформованого стану фундаменту турбоагрегату 200 МВт // ВісникНТУ «ХПІ». – Х.: НТУ «ХПІ», 2011. – № 63. – С. 54-58.Поступила до редколлегии 11.07.2012ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961) 85
УДК 539.374Н.Т. КУРБАНОВ, канд. физ.-мат. наук, доцент, Сумгаитский государственныйуниверситет, Азербайджан;У.С. АЛИЕВА, Сумгаитский государственный университет, АзербайджанИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ УСТОЙЧИВОСТИВЯЗКОУПРУГИХ СТЕРЖНЕЙУ статті розглядається задача про динамічну стійкість в'язкопружних стрижнів для будь-якогоспадкового ядра. Досліджено на малій в'язкості методом комплексного перетворення Лапласа.Ключові слова: комплексне перетворення Лапласа, динамічна стійкість.В статье рассматривается задача о динамической стойкости вязкоупругих стержней для любогонаследственного ядра. Исследовано на малой вязкости методом комплексного преобразованияЛапласа.Ключевые слова: комплексное преобразование Лапласа, динамическая стойкость.In article the problem about dynamic stability of viscoelastic cores for any hereditary kernels is investigatedat small viscosity by a method of integrated transformation of Laplas.Keywords: integral Laplace transform, dynamic stability.Одной из основных динамических задач вязкоупругости является задачао колебании вязкоупругих систем. При решении задач колебаний вязкоупругихэлементов конструкции применяются различные методы (метод усреднения,метод интегральных преобразований и т.д.). В данной статье методоминтегрального преобразования Лапласа решается задача о динамической устойчивостивязкоупругих стержней для произвольных наследственных функцийпри малой вязкости.Как известно поперечные колебания вязкоупругого стержня длиной l,сжатого под действием внешней нагрузки f(t,x) имеет вид:∂EI4u( x,t)∂x4∂+ P t()2u2( x,t) ∂ u( x,t)∂x2+ m∂t2t( x,τ )∂ u= EIε ∫ R( t −τ) dτ+ f ( x,t), (1)4∂xгде т – масса единицы длины стержня, Е – модуль упругости, I – моментинерции поперечного сечения стержня относительно нейтральной оси сеченияперпендикулярной к плоскости колебаний u(t,x) – поперечный прогиб,P(t) – продольная сила, действующая на стержень, f(t,x) – интенсивностьвнешней распределенной нагрузки, R(t) – функция релаксации, ε – некоторыймалый параметр.Предположим что, концы стержня закреплены шарнирно, тогда граничныеусловия будут в виде:04© Н. Т. Курбанов, У. С. Алиева, 201286 ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961)
- Page 1 and 2:
ISSN 2078-9130ВІСНИКНАЦІ
- Page 3:
Вісник Національно
- Page 6 and 7:
принят кандидатом
- Page 9 and 10:
А. М. Журавлевой и О.
- Page 11 and 12:
ции (1976 г.), орденом
- Page 13 and 14:
ук.- Х.: 1955. - 12 с. 4. Бо
- Page 15 and 16:
следующие формулы:
- Page 18 and 19:
m+ 1 tε ω+( ) ( ) .1 0,5∫ gmt
- Page 20 and 21:
ты количества движ
- Page 22 and 23:
туды импульсов U с ,
- Page 24 and 25:
напряжения на конд
- Page 26 and 27:
напряжений построе
- Page 28 and 29:
∂ u 1ε ij= u i j+ u j i+ u k iu,
- Page 30 and 31:
сти (6) выбираем зна
- Page 32 and 33:
Введение. Одним из
- Page 34 and 35:
∂ψ ∂ψx y ∂ψ ∂ψψ xy = +
- Page 36 and 37: На рис. 2, а показано
- Page 38 and 39: c = 10 5 Н/м (кривая 5) е
- Page 40 and 41: которой величина н
- Page 42 and 43: Рисунок 11 - Одиннад
- Page 44 and 45: симметричной конст
- Page 46 and 47: Рисунок 24 - Третий в
- Page 48 and 49: Рисунок 36 - Шестой в
- Page 50 and 51: Рисунок 48 - Девятый
- Page 52 and 53: Рисунок 60 - Двенадц
- Page 54 and 55: Рисунок 72 - Пятнадц
- Page 56 and 57: variables functions and ANSYS. By t
- Page 58 and 59: числения были повт
- Page 60 and 61: Ψ - угол между осью x
- Page 62 and 63: Вычисление микро н
- Page 64 and 65: Табл. 4 и 5 показываю
- Page 66 and 67: вен разности двух д
- Page 68 and 69: безопасную работу
- Page 70 and 71: Из предыдущего опы
- Page 72 and 73: Однако, изменения т
- Page 74 and 75: УДК 539.1С. Н. ИСАКОВ,
- Page 76 and 77: абРисунок 1 - График
- Page 78 and 79: k1 = -0,1; k2 = 8,0167; k3 = -13,75
- Page 80 and 81: Рисунок 5 - Распреде
- Page 82 and 83: УДК 519:539:534С.В. КРАСН
- Page 84 and 85: жидкости. Схема при
- Page 88 and 89: 2( x,t)∂ uu( x,t)= 0, = 0 при
- Page 90 and 91: Тогда для изображе
- Page 92 and 93: УДК 539.3О. О. ЛАРІН, к
- Page 94 and 95: Рисунок 1 - Схема ко
- Page 96 and 97: Під час досліджень
- Page 98 and 99: Окрім СКЗ вібропри
- Page 100 and 101: Список литературы:
- Page 102 and 103: стях деформации (пр
- Page 104 and 105: гдеcrεij - тензор ско
- Page 106 and 107: абРисунок 5 - Перера
- Page 108 and 109: Выводы. Для изучени
- Page 110 and 111: нутого образца. В с
- Page 112 and 113: pгде εi- интенсивнос
- Page 114 and 115: = H11εr + H12ε θ ;θ H ε 21 r+
- Page 116 and 117: Кинетический закон
- Page 118 and 119: личение давления а
- Page 120 and 121: Особенности модели
- Page 122 and 123: расчетных точек в э
- Page 124 and 125: сеточной дискретиз
- Page 126 and 127: Рисунок 4 - Поперечн
- Page 128 and 129: абРисунок 8 - Амплит
- Page 130 and 131: ции такого вида пол
- Page 132 and 133: моделирующих навес
- Page 134 and 135: J Ψ + c ϕazy∗2⎡ 1my + byy+ c
- Page 136 and 137:
Структурная схема
- Page 138 and 139:
ключить влияние ве
- Page 140 and 141:
Общие соотношения
- Page 142 and 143:
Колебания прямоуго
- Page 144 and 145:
s K - положительные к
- Page 146 and 147:
2 ⎧ 4G( 0,0, − sK) = f2( δ )
- Page 148 and 149:
ленном крае пласти
- Page 150 and 151:
чия жесткого тела н
- Page 152 and 153:
Чтобы определить н
- Page 154 and 155:
( n+1)1εK= arctg, (21)( n)χ ⎡*
- Page 156 and 157:
Рисунок 1 - Графики
- Page 158 and 159:
С целью дальнейшей
- Page 160 and 161:
упругой анизотропи
- Page 162 and 163:
тигло 56 %, а σ Т упал
- Page 164 and 165:
УДК 539.3С. Ю. СОТРИХИ
- Page 166 and 167:
Рисунок 2 - Блок-схе
- Page 168 and 169:
УДК 539.1А. В. СТЕПУК,
- Page 170 and 171:
сти деформирования
- Page 172 and 173:
УДК 534.1:539.3А. Н. ШУПИ
- Page 174 and 175:
Рассмотрим цилиндр
- Page 176 and 177:
Рисунок 2 - Кристалл
- Page 178 and 179:
стержни отжигались
- Page 180 and 181:
с. 12. Шупиков А. Н. Не
- Page 182 and 183:
- неравномерность п
- Page 184 and 185:
Меридиональное сеч
- Page 186 and 187:
Рисунок 4 - Расчетны
- Page 188 and 189:
ЗМІСТКедровская О.
- Page 190:
НАУКОВЕ ВИДАННЯВІС