Колебания прямоугольной пластины1. В случае прямоугольной шарнирно-опертой пластины длиной a, ширинойb и толщиной h имеем:24434a μ 2 a ρha 2 caα = ; β = ; μ = ; γ444π D π D b= π D; EhD = ; (13)212 1−σG( ξξ , , ηη , , s )− =( )∞ ∞sin ( mπξ) sin( mπξ ) sin( nπη) sin( nπη)∑∑ .2 1 11 12 2 222 2m= 1 n=1( μ )m + n + γ −sЗдесь E, σ – модуль упругости и коэффициент Пуассона материала пластиныплотности ρ; c – коэффициент постели основания Винклера.Входящее в (11) отношение αMβ −2 выражается через массы соударяющихсятел по формуле:2 4μM4MαMβ− = = , (14)2ρ ha M0где M 0 – масса пластины.Поэтому, согласно (10), (11), (13) и (14):sKt υsK sKt2g cos − sin∞4aμMβ β βy( ξξ ,1, ηη ,1,t)= yCT−4 ∑×π D 4MK = 14 21 + sKf ( ξ1, η1,sK)M× G( ξξ , 21, ηη ,1, − sK) ; sKG( 1, 1, 1, 1,sK)f( ξ , η , sK)=ISSN 2078-9130. Вісник НТУ «ХПІ». 2012. № 55 (961) 1410Mξ ξ η η − = ; (16)4Mmπξsin nπη2 2 0∞ ∞ 2 2sin ( ) ( )∑∑ .2 1 11 122m= 1 n=1 ⎡ 2 2 2 2 2m + n + γ −s⎤K( μ )⎢⎣⎥⎦К этим результатам А.П. Филиппов пришел в работе [3]. Для квадратнойпластины (a = b, μ = 1) при γ 2 = 100; M 0 M −1 = 10, υ = 0 он получил:2⎛1 1 1 1 ⎞aMg ⎧⎡ 24,29t 11,79ty⎜ , , , , t⎟ = 0,1231 0,1139 cos 0,0547cos4 ⎨ − ⋅ + +2 2 2 2 π D⎢⎝ ⎠ ⎩⎣ β β18,59t24,29t⎤⎫+ 0,0173cos + 0,0086cos + ... ⎬ββ⎥ .⎦⎭Коэффициент динамичности K g по прогибам, равный отношению максимальногодинамического прогиба y g к y CT , в этом случае равен 1,915. Для отношенийM 0 M −1 < 10 он еще более близок к двум, а при M 0 M −1 < ∞ он равен 1,57 [3].Чтобы проверить точность формулы Кокса [1]22 υ yCTyg = yCT + yCT+ ⋅, (17)g 1 + KM / M0
у которой y g – максимальный динамический прогиб; K – коэффициент приведениямассы M 0 к массе системы с одной степенью свободы, Анатолий Петровичпровел расчеты для больших скоростей удара, когда−( 1 / ) 1−1yCTυ yCTg KM0M
- Page 1 and 2:
ISSN 2078-9130ВІСНИКНАЦІ
- Page 3:
Вісник Національно
- Page 6 and 7:
принят кандидатом
- Page 9 and 10:
А. М. Журавлевой и О.
- Page 11 and 12:
ции (1976 г.), орденом
- Page 13 and 14:
ук.- Х.: 1955. - 12 с. 4. Бо
- Page 15 and 16:
следующие формулы:
- Page 18 and 19:
m+ 1 tε ω+( ) ( ) .1 0,5∫ gmt
- Page 20 and 21:
ты количества движ
- Page 22 and 23:
туды импульсов U с ,
- Page 24 and 25:
напряжения на конд
- Page 26 and 27:
напряжений построе
- Page 28 and 29:
∂ u 1ε ij= u i j+ u j i+ u k iu,
- Page 30 and 31:
сти (6) выбираем зна
- Page 32 and 33:
Введение. Одним из
- Page 34 and 35:
∂ψ ∂ψx y ∂ψ ∂ψψ xy = +
- Page 36 and 37:
На рис. 2, а показано
- Page 38 and 39:
c = 10 5 Н/м (кривая 5) е
- Page 40 and 41:
которой величина н
- Page 42 and 43:
Рисунок 11 - Одиннад
- Page 44 and 45:
симметричной конст
- Page 46 and 47:
Рисунок 24 - Третий в
- Page 48 and 49:
Рисунок 36 - Шестой в
- Page 50 and 51:
Рисунок 48 - Девятый
- Page 52 and 53:
Рисунок 60 - Двенадц
- Page 54 and 55:
Рисунок 72 - Пятнадц
- Page 56 and 57:
variables functions and ANSYS. By t
- Page 58 and 59:
числения были повт
- Page 60 and 61:
Ψ - угол между осью x
- Page 62 and 63:
Вычисление микро н
- Page 64 and 65:
Табл. 4 и 5 показываю
- Page 66 and 67:
вен разности двух д
- Page 68 and 69:
безопасную работу
- Page 70 and 71:
Из предыдущего опы
- Page 72 and 73:
Однако, изменения т
- Page 74 and 75:
УДК 539.1С. Н. ИСАКОВ,
- Page 76 and 77:
абРисунок 1 - График
- Page 78 and 79:
k1 = -0,1; k2 = 8,0167; k3 = -13,75
- Page 80 and 81:
Рисунок 5 - Распреде
- Page 82 and 83:
УДК 519:539:534С.В. КРАСН
- Page 84 and 85:
жидкости. Схема при
- Page 86 and 87:
Максимальные велич
- Page 88 and 89:
2( x,t)∂ uu( x,t)= 0, = 0 при
- Page 90 and 91:
Тогда для изображе
- Page 92 and 93: УДК 539.3О. О. ЛАРІН, к
- Page 94 and 95: Рисунок 1 - Схема ко
- Page 96 and 97: Під час досліджень
- Page 98 and 99: Окрім СКЗ вібропри
- Page 100 and 101: Список литературы:
- Page 102 and 103: стях деформации (пр
- Page 104 and 105: гдеcrεij - тензор ско
- Page 106 and 107: абРисунок 5 - Перера
- Page 108 and 109: Выводы. Для изучени
- Page 110 and 111: нутого образца. В с
- Page 112 and 113: pгде εi- интенсивнос
- Page 114 and 115: = H11εr + H12ε θ ;θ H ε 21 r+
- Page 116 and 117: Кинетический закон
- Page 118 and 119: личение давления а
- Page 120 and 121: Особенности модели
- Page 122 and 123: расчетных точек в э
- Page 124 and 125: сеточной дискретиз
- Page 126 and 127: Рисунок 4 - Поперечн
- Page 128 and 129: абРисунок 8 - Амплит
- Page 130 and 131: ции такого вида пол
- Page 132 and 133: моделирующих навес
- Page 134 and 135: J Ψ + c ϕazy∗2⎡ 1my + byy+ c
- Page 136 and 137: Структурная схема
- Page 138 and 139: ключить влияние ве
- Page 140 and 141: Общие соотношения
- Page 144 and 145: s K - положительные к
- Page 146 and 147: 2 ⎧ 4G( 0,0, − sK) = f2( δ )
- Page 148 and 149: ленном крае пласти
- Page 150 and 151: чия жесткого тела н
- Page 152 and 153: Чтобы определить н
- Page 154 and 155: ( n+1)1εK= arctg, (21)( n)χ ⎡*
- Page 156 and 157: Рисунок 1 - Графики
- Page 158 and 159: С целью дальнейшей
- Page 160 and 161: упругой анизотропи
- Page 162 and 163: тигло 56 %, а σ Т упал
- Page 164 and 165: УДК 539.3С. Ю. СОТРИХИ
- Page 166 and 167: Рисунок 2 - Блок-схе
- Page 168 and 169: УДК 539.1А. В. СТЕПУК,
- Page 170 and 171: сти деформирования
- Page 172 and 173: УДК 534.1:539.3А. Н. ШУПИ
- Page 174 and 175: Рассмотрим цилиндр
- Page 176 and 177: Рисунок 2 - Кристалл
- Page 178 and 179: стержни отжигались
- Page 180 and 181: с. 12. Шупиков А. Н. Не
- Page 182 and 183: - неравномерность п
- Page 184 and 185: Меридиональное сеч
- Page 186 and 187: Рисунок 4 - Расчетны
- Page 188 and 189: ЗМІСТКедровская О.
- Page 190: НАУКОВЕ ВИДАННЯВІС
Change language