Solare und terrestrische Strahlungswechselwirkung zwischen ... - AWI

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s e 0 Volumenstreukoeffizient, bezogen auf ein Tropfenspektrum optische Dicke effektive Optische Dicke e = U Zenitwinkel Zenitdistanzwinkel der Sonne Größenparameter = 2 r=
B Phasenfunktionen für senkrecht und parallel polarisierte Strahlung Als Ergänzung der Gleichungen (2.1a-c) in Kapitel 2.2 werden rekursive Ausdrücke angegeben, die die Koeffizienten an, bn und S1 sowie S2 als Funktion des Größenparameters und des komplexen Brechungsindex nc berechnen [Deirmendjian, 1969]. wobei an = bn = mit und mit h An nc + ni Re(Wn) , Re(Wn,1) h An nc + ni Wn , Wn,1 h ncAn + ni Re(Wn) , Re(Wn,1) h ncAn + ni Wn , Wn,1 Wn = 2n , 1 Wn,1 , Wn,2 (B.1a) (B.1b) (B.2a) W0 = sin( )+icos( ) (B.2b) W1 = cos( ) , i sin( ) (B.2c) An = " n nc , An,1 # ,1 , n nc (B.2d) A0 = cot(nc ) (B.2e) 1X 2n+1 S1( )= n=1 n(n+1) 1X 2n+1 S2( )= n=1 n(n+1) " d an d P 1 P n + bn 1 n " sin d bn d P 1 P n + an 1 n sin # # (B.3a) (B.3b)
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Solare und terrestrische Strahlungs
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Inhaltsverzeichnis Zusammenfassung
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5 Einfluß von Wolken auf den Strah
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Zusammenfassung Strahlungsprozesse
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1 Einleitung Viele bedeutende meteo
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Die Wirkung der unterschiedlichen a
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2 Theoretische Grundlagen der Strah
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ei gleichem Partikelradius (r =4 m)
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Wellenlänge λ 10 2 μm 10 effekti
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2.3.3 Spektral breitbandige optisch
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Aufgrund ihrer unterschiedlichen Wi
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(Gauss-Lobatto-Gewichte) der Winkel
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θ = θ0 nein ● Eingabe Einfachst
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Die zugrundeliegende Idee der ZSA g
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Tabelle 2.1: Zusammenfassung der Di
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In Zwei-Strom-Approximationen wird
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Die effektive optische Dicke e ist
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3 Bedeutung gängiger Parametrisier
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Emissionsgrad ε Diffusivitätsfakt
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3.2 Die Phasenfunktion und die dara
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exakten Mie-Rückstreufunktion. Die
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A und B (Verbindungslinie). Würde
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4 Datenbehandlung und Datenqualitä
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nach dem Cosinus-Gesetz. Die Winkel
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100 W m -2 E net Nettoflußdichte 0
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kann nur bis zur zweiten Ordnung au
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Wert für die horizontale Lage des
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Tabelle 4.2: Ergebnis der Einbaufeh
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Folge der Auf- und Abstiege. Die Ab
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überprüft. Die Temperaturen des P
Seite 61 und 62:
Höhe 400m 300m 200m 100m Abstieg A
Seite 63 und 64: 4.4 Qualitätskontrolle anhand der
Seite 65 und 66: W m -2 Ausstrahlung 280 260 240 220
Seite 67 und 68: 5.1 Flußdichteprofile im solaren u
Seite 69 und 70: Höhe 400 m m m 300 300 300 200 a)
Seite 71 und 72: eff. Emissionsgrad 1.0 0.5 Stephens
Seite 73 und 74: Abbildung 5.6: Zellenstrukturen in
Seite 75 und 76: Die mittleren drei Grafiken der Abb
Seite 77 und 78: f·S(f) 10 -3 10 -3 10 -3 g 2 ·m -
Seite 79 und 80: Höhe Höhe 400 m 300 m 200 m 100 m
Seite 81 und 82: Tabelle 6.1: Flugzeugposition, Sonn
Seite 83 und 84: 6.2 Entwicklung eines linearen empi
Seite 85 und 86: Tabelle 6.4: Strahlungsrelevante Ei
Seite 87 und 88: z z a) mittlere Nettoflußdichte 1.
Seite 89 und 90: z z a) mittlere Flußdichte 1.0 0.8
Seite 91 und 92: Ausstrahlungsprofils von der Gegens
Seite 93 und 94: al., 1968; Joseph et al., 1976]; he
Seite 95 und 96: Eigenschaften (Kapitel 2.3.3 und An
Seite 97 und 98: Die optimierten Werte der Diffrakti
Seite 99 und 100: g m -2 Flüssigwassersäule 0 8 16
Seite 101 und 102: Dagegen schwanken die optimierten W
Seite 103 und 104: Eigenschaften von Rockel et al. [19
Seite 105 und 106: tionen beschrieben. Dies führt zu
Seite 107 und 108: DEIRMENDJIAN, D., 1969: ‘Electrom
Seite 109 und 110: PALMER, K.F.UND D. WILLIAMS, 1974;
Seite 111 und 112: A Symbolverzeichnis Es werden nur w
Seite 113: Tr Transmissionsfunktion Tr = R 2 1
Seite 117 und 118: =(1,R , t + =r T + ) ,1 r , =R , +T
Seite 119 und 120: Tabelle D.2: Koe zienten aus der Gl
Seite 121 und 122: E Entwicklung eines linearen empiri
Seite 123 und 124: Sinne der kleinsten Quadrate) ergib
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