Skript / lecture notes - Universität Paderborn
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Prof. Dr. Wolf Gero Schmidt<br />
<strong>Universität</strong> <strong>Paderborn</strong>, Lehrstuhl für Theoretische Physik<br />
Ĥ ′ = Ĥ + i[Ŝ, Ĥ] − 1 2 [Ŝ, [Ŝ, Ĥ]] − i [Ŝ, [Ŝ, [Ŝ, Ĥ]]] (5.359)<br />
6<br />
+ 1 24 [Ŝ, [Ŝ, [Ŝ, [Ŝ, Ĥ]]]] − ˙Ŝ − i 2 [Ŝ, ˙Ŝ] + 2 [Ŝ, [Ŝ, ˙Ŝ]] + ...<br />
Wir wollen jetzt das eigentliche Verfahren diskutieren. Im Gegensatz zum freien Teilchen<br />
läßt sich die kanonische Transformation für ein Teilchen im elektromagnetischen Feld<br />
nicht mehr exakt angeben, sondern muß iterativ bestimmt werden. Um eine Vorstellung<br />
von der Struktur von Ŝ zu erhalten, verwenden wir von 5.359 zunächst nur die ersten<br />
beiden Terme und setzen für Ĥ die formale Darstellung von 5.353 ein The transformation<br />
for particles in electromagnetic fields has to be done iteratively. We start be using the<br />
first two terms of 5.359 and use for Ĥ the formal representation given in 5.353<br />
Ĥ ′ ≈ mc 2 β + E + O + i[Ŝ, mc2 β + E + O] (5.360)<br />
Wir wollen jetzt die ungeraden Terme aus dem Hamilton-Operator eliminieren. Deshalb<br />
legen wir jetzt Ŝ so fest, daß der Kommutator [Ŝ, mc2 β] zunächst den ungeraden Operator<br />
O in Ĥ kompensiert, also We want to eliminate the odd terms of the Hamiltonian. To<br />
begin with, we choose Ŝ in such a way that the commutator [Ŝ, mc2 β] compensates the<br />
odd operator O in Ĥ, thus O + i[Ŝ, mc2 β] = 0 (5.361)<br />
gilt. Da O bezgl. β ungerade ist, gilt Oβ = −βO. Dieses Verhalten legt den Ansatz<br />
Ŝ = aβO mit dem noch freien Parameter a nahe. Setzen wir diese Vermutung oben ein,<br />
erhalten wir eine einfache algebraische Gleichung Since O is odd with respect to β, i.e.,<br />
Oβ = −βO, we choose the Ansatz Ŝ = aβO with a as free parameter and obtain indeed<br />
an algebraic equation<br />
iO = [aβO, mc 2 β] = amc 2( βOβ − β 2 O ) = −2amc 2 β 2 O = −2amc 2 O (5.362)<br />
aus der wir sofort a = −i/(2cm 2 ) bestimmen können. Damit ist dann That immediately<br />
yields a = −i/(2cm 2 ), thus<br />
Ŝ = −<br />
i βO (5.363)<br />
2mc2 Offenbar gibt es im Hamilton-Operator 5.353 Terme der Ordnung m und der Ordnung<br />
m 0 . Nach der Transformation mit dem eben bestimmten Ŝ sind zwar in Ĥ′ nicht alle ungeraden<br />
Terme eliminiert, aber alle verbleibenden ungeraden Größen sind jetzt mindestens<br />
von der Ordnung m −1 . Neben den ungeraden Beiträgen treten natürlich auch neue gerade<br />
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