Skript / lecture notes - Universität Paderborn
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Prof. Dr. Wolf Gero Schmidt<br />
<strong>Universität</strong> <strong>Paderborn</strong>, Lehrstuhl für Theoretische Physik<br />
D.h. im elektromagnetischen Feld ist der kanonisch konjugierte Impuls verschieden vom<br />
mechanischen Impuls m⃗v des Massenpunkts Obviously, the canonical momentum is to be<br />
distinguished from the mechanical momentum m⃗v for charged particles in electromagnetic<br />
fields<br />
Jetzt bestimmen wir die Hamiltonfunktion Now we determine the Hamiltonian function<br />
f∑<br />
H = p i ˙q i − L<br />
i=1<br />
= p x ẋ + p y ẏ + p z ż − L<br />
= ⃗p · ⃗v − L<br />
= 1 m ⃗p(⃗p − q A<br />
c ⃗ ) − m 1<br />
} {{ }<br />
2 m 2 (⃗p − q A<br />
c ⃗ ) 2 − q A<br />
} {{ }<br />
c ⃗ 1 m (⃗p − q A<br />
c ⃗ ) + qϕ<br />
} {{ }<br />
m⃗v<br />
m⃗v<br />
m⃗v<br />
= 1 m (⃗p − q A)(⃗p<br />
c ⃗ − q A)<br />
c ⃗ − 1<br />
2m (⃗p − q A)<br />
c ⃗ 2 + qϕ<br />
(2.8)<br />
d.h. i.e.,<br />
H = 1 (<br />
⃗p − q A)<br />
2m c ⃗ 2<br />
+ qϕ (2.9)<br />
2.2 Schrödingergleichung von Teilchen im elektromagnetischen Feld<br />
Schrödinger equation for particle in electromagnetic field<br />
Übertragen die klassische Hamiltonfunktion eines geladenen Teilchens auf den Hamiltonoperator<br />
des Elektrons The electron Hamiltonian (quantum mechanical operator corresponding<br />
to the total energy of the system) is obtained from the Hamiltonian function<br />
of a charged particle<br />
H → Ĥ = 1 e<br />
[ˆ⃗p − A(ˆx,<br />
2m c ⃗ ] 2<br />
t) + eϕ(ˆx, t) (2.10)<br />
daraus ergibt sich sofort die SG From this we obtain immediately the SE<br />
[<br />
i ˙ψ 1 e<br />
=<br />
(ˆ⃗p − A<br />
2m c ⃗ ) ] 2<br />
+ eϕ ψ (2.11)<br />
bzw. ausmultipliziert (dabei beachten, daß [ˆ⃗p, A] ⃗ = −i( ∇· ⃗ ⃗A)) or expanded, respectively,<br />
remembering that [ˆ⃗p, A] ⃗ = −i( ∇ ⃗ · ⃗A)<br />
[<br />
i ˙ψ ˆp<br />
2<br />
=<br />
2m + eϕ − 1 e<br />
Aˆp<br />
m c ⃗ − 1 e <br />
2m c i (⃗ ∇ · ⃗A) + 1 ( ] e<br />
A)<br />
2m c ⃗ 2<br />
ψ (2.12)<br />
wobei where ˆp = −i ⃗ ∇.<br />
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