Skript / lecture notes - Universität Paderborn
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Prof. Dr. Wolf Gero Schmidt<br />
<strong>Universität</strong> <strong>Paderborn</strong>, Lehrstuhl für Theoretische Physik<br />
6.4 Lippmann–Schwinger–Gleichung<br />
Lippmann–Schwinger equation<br />
betrachten ein Teilchen, das an einem Potential V (⃗r) gestreut wird consider particle<br />
which gets scattered by a potential V (⃗r)<br />
V(r)<br />
Starten vom Propagator des Teilchens in 3D (vgl. Kapitel 6.3) Start from this particle’s<br />
propagator calculated in three dimensions (cf. chapter 6.3)<br />
∫<br />
K(⃗r E , t E ; ⃗r A , t A ) = N D⃗r e i ∫ tE<br />
tA dt L(⃗r, ˙⃗r)<br />
(6.78)<br />
∫<br />
= N D⃗r e i ∫ tE<br />
tA dt (T −V )<br />
(6.79)<br />
∫<br />
= N D⃗r e i ∫ tE<br />
{<br />
tA T dt<br />
Î − i ∫ tE<br />
}<br />
V (⃗r, t) dt + . . . (6.80)<br />
t A<br />
= K 0 + K 1 + K 2 + . . . (6.81)<br />
berechnen zunächst K 0 Calculate first K 0<br />
∫<br />
K 0 = N D⃗r e i ∫ tE<br />
tA T dt<br />
(6.82)<br />
( m<br />
) 3N<br />
2<br />
= lim<br />
N→∞ 2πiτ<br />
( m<br />
) 3N<br />
2<br />
= lim<br />
N→∞ 2πiτ<br />
Unter Ausnutzung von Exploit that<br />
∫ ∞<br />
−∞<br />
∫ N−1 ∏<br />
d 3 ⃗r j e i ∑ ( N−1<br />
j=0 τ m ⃗rj+1<br />
)<br />
−⃗r 2 j<br />
2 τ<br />
j=1<br />
(6.83)<br />
∫ N−1 ∏<br />
d 3 ⃗r j e im<br />
2τ ((⃗r E −⃗r N−1 ) 2 +(⃗r N−1 −⃗r N−2 ) 2 +...+(⃗r 1 −⃗r A ) 2 )<br />
j=1<br />
(6.84)<br />
[<br />
e iλ[(⃗ b−⃗r n) 2 +(⃗r n−⃗r n−1 ) 2 +...+(⃗r 1 −⃗a) 2 ] d 3 ⃗r 1 . . . d 3 i n π n ] 3<br />
⃗r n =<br />
(n + 1)λ n<br />
2<br />
e<br />
iλ<br />
ergibt sich mit λ = m/(2τ) für den freien Propagator<br />
and obtain by substituting λ = m/(2τ) for the free particle propagator<br />
( m<br />
K 0 = lim<br />
N→∞ 2πiτ<br />
(<br />
= lim<br />
N→∞<br />
) 3N<br />
2<br />
m<br />
2πiτN<br />
) 3<br />
2<br />
( 2πiτ<br />
m<br />
e i m<br />
2τ<br />
) 3(N−1)<br />
2<br />
1<br />
·<br />
N 3/2 e i <br />
m 1<br />
2τ<br />
n+1 (⃗ b−⃗a) 2 (6.85)<br />
N (⃗r E−⃗r A ) 2 (6.86)<br />
1<br />
N (⃗r E−⃗r A ) 2 (6.87)<br />
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