Capítulo 1 Métodos de residuos ponderados Funciones de prueba ...
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<strong>Capítulo</strong> 5 Problemas <strong>de</strong> valores en el contorno<br />
en 2 y 3 dimensiones<br />
por F. Flores<br />
5.1. Introducción<br />
En el presente capítulo se presenta en forma resumida el conjunto <strong>de</strong> las ecuaciones <strong>de</strong> la<br />
mecánica que es <strong>de</strong> interés resolver en este curso. En general sólo se presentan las ecuaciones más<br />
relevantes y no se incluye su <strong>de</strong>ducción, pues no es el objeto <strong>de</strong>l curso y <strong>de</strong>mandaría mucho espacio,<br />
por lo cual aquellos interesados en su <strong>de</strong>ducción <strong>de</strong>ben dirigirse a textos específicos.<br />
Existen diferentes problemas en la mecánica cuyo comportamiento pue<strong>de</strong> representarse por la<br />
ecuación <strong>de</strong> Helmholtz, que en su forma más sencilla conduce a la ecuación <strong>de</strong> Laplace. Este tipo<br />
<strong>de</strong> problemas se expresa en función <strong>de</strong> una variable escalar, lo que permite una primera aplicación<br />
<strong>de</strong>l MEF, antes <strong>de</strong> abordar problemas don<strong>de</strong> la variable incógnita es vectorial.<br />
5.2. Transferencia <strong>de</strong> calor<br />
Recor<strong>de</strong>mos primero el problema <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> calor en 2 dimensiones. Definamos previamente<br />
el operador ∇ (nabla)<br />
∇ = ∂<br />
∂x 1<br />
t 1 +<br />
∂<br />
∂x 2<br />
t 2 =<br />
aplicado sobre una función escalar u (la temperatura en nuestro caso) se obtiene el gradiente<br />
espacial <strong>de</strong> la misma<br />
⎡ ⎤<br />
∂u<br />
∇u = ∂u t 1 + ∂u ⎢<br />
t 2 = ⎣<br />
∂x 1<br />
⎥<br />
∂x 1 ∂x 2<br />
∂u ⎦<br />
∂x 2<br />
La <strong>de</strong>rivada direccional <strong>de</strong> u en una dirección cualquiera ν = (ν 1 , ν 2 ) que escribiremos ∂u se calcula<br />
∂ν<br />
como<br />
∂u<br />
∂ν = ∇u · ν = ∇T u ν = ∂u ν 1 + ∂u ν 2<br />
∂x 1 ∂x 2<br />
don<strong>de</strong> se ha escrito el producto punto entre dos vectores como el producto matricial <strong>de</strong> un vector<br />
fila (transpuesta <strong>de</strong>l primer vector) y el segundo vector. La utilización <strong>de</strong> productos matriciales es<br />
una forma muy conveniente para el <strong>de</strong>sarrollo <strong>de</strong>l método <strong>de</strong> elementos finitos.<br />
Una segunda magnitud física <strong>de</strong> interés en nuestros problema <strong>de</strong> valores en el contorno es el<br />
flujo σ. El flujo es una función vectorial o un campo vectorial lo mismo que el gradiente.<br />
Sea Ω un dominio cerrado con un contorno suave ∂Ω con normal saliente n (s) en cada punto<br />
<strong>de</strong> dicho contorno. El flujo que atraviesa el contorno en cada punto es:<br />
⎡<br />
⎢<br />
⎣<br />
∂<br />
∂x 1<br />
∂<br />
∂x 2<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
σ n (s) = σ (s) · n (s) = σ T (s) n (s)<br />
si se <strong>de</strong>sea evaluar el flujo total (neto) que ingresa o egresa en un subdominio cualquiera ω ⊂ Ω<br />
basta integrar sobre el contorno <strong>de</strong>l subdominio ∂ω<br />
∫<br />
Σ ω = σ n d∂ω<br />
∂ω<br />
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