Capítulo 1 Métodos de residuos ponderados Funciones de prueba ...
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La ecuación <strong>de</strong> equilibrio en la dirección z es la que gobierna el alabeo<br />
∂σ xz<br />
∂x + ∂σ yz<br />
∂y<br />
+ ∂σ zz<br />
∂z + F z = ∂<br />
∂x [G xz (−βy + w′ x)] + ∂ ∂y [G yz (βx + w′ y)] = 0 (5.2)<br />
G ∂w′ x<br />
xz<br />
∂x + G ∂w′ y<br />
yz<br />
∂y<br />
∂ 2 w<br />
= G xz<br />
∂x + G ∂ 2 w<br />
2 yz<br />
∂y = 0 (5.3)<br />
2<br />
Don<strong>de</strong> en la segunda expresión se ha supuesto que el material es homogéneo<br />
Si el material a<strong>de</strong>más es isótropo G xz = G yz = G se obtiene la ecuación <strong>de</strong> Laplace<br />
5.6.4. Condiciones <strong>de</strong> contorno<br />
( )<br />
∂ 2 w<br />
G<br />
∂x + ∂2 w<br />
= G ∇ · ∇w = 0<br />
2 ∂y 2<br />
Figura 5<br />
Condición <strong>de</strong> contorno en la torsión<br />
Las condiciones <strong>de</strong> contorno son exclusivamente naturales (Neumann). La tensión <strong>de</strong> corte<br />
normal al contorno <strong>de</strong>be ser cero τ ν = 0. Denominando con α al ángulo que forma la normal al<br />
contorno ν con el eje x, tenemos que (llamando s a lo longitud <strong>de</strong> arco sobre el contorno<br />
ν x = cos α = dy<br />
ds<br />
ν y = sin α = − dx<br />
ds<br />
la tensión <strong>de</strong> corte normal es<br />
reemplazando las expresiones 5.1a<br />
Si el material es isótropo<br />
dy<br />
τ ν = τ · ν = τ xz<br />
ds − τ dx<br />
yz<br />
ds<br />
τ ν = [G xz (−βy + w′ x)] dy<br />
ds − [G yz (βx + w′ y)] dx<br />
[<br />
ds<br />
= −β G xz y dy<br />
ds + G yzx dx ]<br />
dy<br />
+ G xz<br />
ds<br />
w′ x<br />
ds − G dx<br />
yzw′ y<br />
ds<br />
[<br />
τ ν = −Gβ y dy ] (<br />
ds + xdx + G<br />
ds<br />
} {{ }<br />
1 dr 2<br />
2 ds<br />
w′ x<br />
)<br />
dy<br />
ds − dx<br />
w′ y<br />
ds<br />
(5.4)<br />
(5.5)<br />
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