PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...
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2.2. Modèle d’écoulem<strong>en</strong>t dans les plisEnfin, le résultat le plus important <strong>de</strong> cette étu<strong>de</strong> concerne l’affinité <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t pourles plis d’<strong>en</strong>trée et <strong>de</strong> sortie. L’écoulem<strong>en</strong>t est trouvé très raisonnablem<strong>en</strong>t affine aussi bi<strong>en</strong> pourun pli à ouverture uniforme que variable. Par ailleurs, l’écoulem<strong>en</strong>t possè<strong>de</strong> la même structureque pour <strong>de</strong>s canaux à hauteur uniforme avec aspiration uniforme [119], pour le pli d’<strong>en</strong>trée, età injection uniforme [120, 133], pour le pli <strong>de</strong> sortie.Ces résultats sont particulièrem<strong>en</strong>t importants puisqu’ils nous permett<strong>en</strong>t la mise <strong>en</strong> placedu modèle simplifié d’écoulem<strong>en</strong>t pour médium plissé prés<strong>en</strong>té ci-<strong>de</strong>ssous.2.2.4 Modèle d’écoulem<strong>en</strong>t à <strong>de</strong>ux équations pour les grands Reynolds <strong>de</strong>filtrationEn raison du Reynolds <strong>de</strong> filtration élevé, les modèles proposés dans la littérature [8, 75, 97,98, 131] ne convi<strong>en</strong>n<strong>en</strong>t pas.Il parait donc nécessaire <strong>de</strong> mettre au point un modèle adapté aux nombres <strong>de</strong> Reynolds <strong>de</strong>filtration élevés caractéristiques <strong>de</strong> notre application. Pour cela, nous procédons selon la mêmemétho<strong>de</strong> qu’Oxarango et al. [98] et B<strong>en</strong>machou et al. [8]. <strong>Les</strong> équations sont moy<strong>en</strong>nées sur la<strong>de</strong>mi-ouverture du pli puis, nous utilisons les solutions analytiques <strong>de</strong> Terrill [119, 120] pourdévelopper les équations à une dim<strong>en</strong>sion.Nous avons vu, à l’ai<strong>de</strong> du logiciel Flu<strong>en</strong>t et par une analyse dim<strong>en</strong>sionnelle, que l’écoulem<strong>en</strong>tdans le milieu poreux est perp<strong>en</strong>diculaire à l’interface. Nous utiliserons cette hypothèse pourdéterminer par la loi <strong>de</strong> Darcy la vitesse <strong>de</strong> filtration locale <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la différ<strong>en</strong>ce locale <strong>de</strong>pression <strong>en</strong>tre les plis d’<strong>en</strong>trée et <strong>de</strong> sortie. Cette approche nous permet <strong>de</strong> pr<strong>en</strong>dre <strong>en</strong> comptela non-uniformité <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> filtration le long du pli.Équations généralesNous adoptons les notations suivantes :– x est la coordonnée (m) parallèle à l’axe <strong>de</strong> symétrie du pli.– y est la coordonnée (m) perp<strong>en</strong>diculaire à l’axe <strong>de</strong> symétrie du pli.– e est l’épaisseur du médium fibreux (m).– L est la longueur totale (m) <strong>de</strong> filtration. La hauteur du pli est alors : L + 2e– h est la <strong>de</strong>mi-section du canal (m). Dans le cas d’un pli à section variable, h dép<strong>en</strong>d <strong>de</strong> x.– u est le vecteur vitesse.– u est la composante longitudinale <strong>de</strong> la vitesse (m/s).– v est la composante transversale <strong>de</strong> la vitesse (m/s).– P est la pression (P a).– u m est la moy<strong>en</strong>ne <strong>de</strong> la composante longitudinale <strong>de</strong> la vitesse (m/s) sur la <strong>de</strong>mi-section∫ h(x)0u(x, y)dy.h. Soit : u m (x) = 1h(x)– P m est la moy<strong>en</strong>ne <strong>de</strong> la pression (P a) sur la <strong>de</strong>mi-section h. Soit :∫ h(x)0P (x, y)dy.P m (x) = 1h(x)– L’indice 1 correspond aux variables relatives au pli d’<strong>en</strong>trée et l’indice 2 correspond au pli<strong>de</strong> sortie.– <strong>Les</strong> variables ayant une barre supérieure correspond<strong>en</strong>t aux variables adim<strong>en</strong>sionnées.<strong>Les</strong> équations <strong>de</strong> Navier-Stokes s’écriv<strong>en</strong>t :<strong>Les</strong> hypothèses suivantes sur l’écoulem<strong>en</strong>t :∇.u = 0 (2.8)ρ (u.∇) u = −∇P + µ∇ 2 u (2.9)77