2.4. Exploitation du modèlea. Pli d’<strong>en</strong>trée. a. Pli <strong>de</strong> sortie.Fig. 2.55 – Évolution <strong>de</strong> la vitesse dans le pli, <strong>en</strong> m.s−1 , pour différ<strong>en</strong>tes valeurs <strong>de</strong> δ pour unmédium plissé <strong>de</strong> même hauteur <strong>de</strong> pli et <strong>de</strong> même d<strong>en</strong>sité <strong>de</strong> plissage <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la distance<strong>de</strong> l’<strong>en</strong>trée du pli, X <strong>en</strong> mm, pour le modèle à fond imperméable. La vitesse <strong>de</strong> filtration moy<strong>en</strong>neest u fm = 0, 6m/s.a. Pli d’<strong>en</strong>trée. b. Pli <strong>de</strong> sortie.Fig. 2.56 – Évolution <strong>de</strong> la vitesse dans le pli, <strong>en</strong> m.s−1 , pour différ<strong>en</strong>tes valeurs <strong>de</strong> δ pour unmédium plissé <strong>de</strong> même hauteur <strong>de</strong> pli et <strong>de</strong> même d<strong>en</strong>sité <strong>de</strong> plissage <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la distance<strong>de</strong> l’<strong>en</strong>trée du pli, X <strong>en</strong> mm, pour le modèle à fond poreux. La vitesse <strong>de</strong> filtration moy<strong>en</strong>ne estu fm = 0, 6m/s.105
<strong>Chapitre</strong> 2.Échelle du pli<strong>Les</strong> courbes dans les figures 2.55 et 2.56 nous montr<strong>en</strong>t l’évolution <strong>de</strong> la vitesse dans le plid’<strong>en</strong>trée ainsi que dans le pli <strong>de</strong> sortie pour une même d<strong>en</strong>sité <strong>de</strong> plissage et pour différ<strong>en</strong>tesvaleurs <strong>de</strong> δ. À partir d’une certaine valeur <strong>de</strong> δ, pour cet exemple δ ≤ 0, 4, la moy<strong>en</strong>ne <strong>de</strong> lacomposante longitudinale <strong>de</strong> la vitesse du pli d’<strong>en</strong>trée augm<strong>en</strong>te avant <strong>de</strong> diminuer à nouveaule long du pli. Ceci est dû à la géométrie du pli d’<strong>en</strong>trée. En effet, dans ce cas, la diminution <strong>de</strong>l’ouverture du pli est plus rapi<strong>de</strong> que la vitesse <strong>de</strong> filtration, il <strong>en</strong> résulte une augm<strong>en</strong>tation <strong>de</strong>la vitesse moy<strong>en</strong>ne dans le pli d’<strong>en</strong>trée.Fig. 2.57 – Fond imperméableFig. 2.58 – Fond poreuxÉvolution <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> filtration u f , <strong>en</strong> m/s, <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la distance <strong>de</strong> l’<strong>en</strong>trée X du pli<strong>en</strong> mm, pour différ<strong>en</strong>tes valeurs <strong>de</strong> δ pour une d<strong>en</strong>sité <strong>de</strong> 8 plis pour 100mm et une hauteur <strong>de</strong>pli <strong>de</strong> 51mm. La vitesse <strong>de</strong> filtration moy<strong>en</strong>ne est u fm = 0, 6m/s.Le choix <strong>de</strong> la géométrie du pli permet ainsi d’augm<strong>en</strong>ter ou <strong>de</strong> diminuer l’homogénéité <strong>de</strong>la vitesse <strong>de</strong> filtration dans le pli. C’est un paramètre d’optimisation possible pour la phase<strong>de</strong> colmatage. En effet, comme on le verra un écoulem<strong>en</strong>t hétérogène permet d’augm<strong>en</strong>ter letemps <strong>de</strong> colmatage. Cep<strong>en</strong>dant, cela contribue à augm<strong>en</strong>ter la vitesse <strong>de</strong> filtration locale <strong>en</strong>particulier au fond du pli d’<strong>en</strong>trée. L’efficacité <strong>de</strong> capture <strong>de</strong>s particules étant liée à la vitesse <strong>de</strong>filtration, il <strong>en</strong> résulte une diminution <strong>de</strong> l’efficacité, à partir d’une valeur seuil <strong>de</strong> vitesse <strong>de</strong> lafiltration. Cep<strong>en</strong>dant, la figure 2.54 montre le faible écart <strong>en</strong>tre les différ<strong>en</strong>tes géométries <strong>de</strong> pli.C’est pourquoi, il est difficile <strong>de</strong> jouer sur cet aspect géométrique <strong>en</strong> pratique. Par ailleurs, nouspouvons noter que la vitesse <strong>de</strong> filtration atteint pour δ = 0, 2 un maximum qui ne coïnci<strong>de</strong> pasau fond du pli.La figure 2.59 représ<strong>en</strong>te la pression P <strong>en</strong> P a le long du pli d’<strong>en</strong>trée et <strong>de</strong> sortie. La valeur<strong>de</strong> la pression à l’ordonnée à l’origine correspond à la chute <strong>de</strong> pression totale du médium plissé.Ainsi, la chute <strong>de</strong> pression totale du média plissé est d’autant plus faible que δ est petit. Eneffet, pour δ = 1, 0, la chute <strong>de</strong> pression totale est <strong>de</strong> 76P a, alors que pour δ = 0, 2, elle est <strong>de</strong>55P a. Il est intéressant <strong>de</strong> noter que ces résultats sur la <strong>de</strong> chute <strong>de</strong> pression, sont conformes àceux obt<strong>en</strong>us par Caesar et Schroth [19].À partir d’une certaine valeur <strong>de</strong> δ, la pression dans le pli d’<strong>en</strong>trée n’a plus une évolutionmonotone par rapport à x mais augm<strong>en</strong>te légèrem<strong>en</strong>t avant <strong>de</strong> diminuer. Le maximum <strong>de</strong> vitesse<strong>de</strong> filtration qui ne coïnci<strong>de</strong> pas avec la fond du pli mais il est atteint avant le fond du pli.106